WWW.PROGRAMMA.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Учебные и рабочие программы
 


Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 8 |

«ФизикА.СПб Тезисы докладов 26 — 27 октября 2011 года Санкт-Петербург Организатор Физико-технический институт им. А. Ф. Иоффе Спонсоры Российская академия наук Администрация ...»

-- [ Страница 1 ] --

Конференция по физике и астрономии

для молодых ученых Санкт-Петербурга и Северо-Запада

ФизикА.СПб

Тезисы докладов

26 — 27 октября 2011 года

Санкт-Петербург

Организатор

Физико-технический институт им. А. Ф. Иоффе

Спонсоры

Российская академия наук

Администрация Санкт-Петербурга

Российский фонд фундаментальных исследований

Фонд некоммерческих программ «Династия»

Программный комитет

Аверкиев Никита Сергеевич (ФТИ им. А.Ф. Иоффе) — председатель



Варшалович Дмитрий Александрович (ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Воробьев Леонид Евгеньевич (СПбГПУ) Иванчик Александр Владимирович (ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Карачинский Леонид Яковлевич (ООО «Коннектор Оптикс», ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Кучинский Владимир Ильич (СПбГЭТУ, ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Новожилов Виктор Юрьевич (СПбГУ) Пихтин Никита Александрович (ООО «Эльфолюм», ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Рудь Василий Юрьевич (СПбГПУ) Соколовский Григорий Семенович (ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Сурис Роберт Арнольдович (ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Тарасенко Сергей Анатольевич (ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Организационный комитет Соколовский Григорий Семенович (ФТИ им. А.Ф. Иоффе) — председатель Азбель Александр Юльевич (КЦФЕ) Дюделев Владислав Викторович (ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Карачинский Леонид Яковлевич (ООО «Коннектор Оптикс», ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Кузнецова Яна Вениаминовна (ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Лосев Сергей Николаевич (ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Петров Павел Вячеславович (ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Поняев Сергей Александрович (ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Молодежная конференция 2011 года продолжает традицию Итоговых семинаров по физике и астрономии по результатам конкурсов грантов для молодых ученых, проводившихся в Санкт-Петербурге в течение более десяти лет, с середины 90-х.

Конференция проводится при поддержке СМУС ФТИ им. А. Ф. Иоффе.

АКТУАЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ ФИЗИКИ

ТВЕРДОГО ТЕЛА И ФИЗИКИ

ПОЛУПРОВОДНИКОВ

Метод восстановления состаренных газоразрядных детекторов в газовом разряде CF4/CO2 Д. А. Аксёнов1, В. М. Вахтель2, Г. Е. Гаврилов1, A. Г. Крившич1, Д. А. Майсузенко1, А. А. Фетисов1, Н. Ю. Швецова1 Петербургский институт ядерной физики, Гатчина, Россия тел: (81371) 4-68-96, эл. почта: dmaysu@pnpi.spb.ru Воронежский государственный университет, Воронеж, Россия эл. почта:Vakhtel@phys.vsu.ru Представлен метод восстановления состарившихся газоразрядных детекторов в тлеющем разряде газовой смеси 80%CF4+20%CO2. В качестве объекта для восстановления использованы пропорциональные счётчики типа straw, облученные источником Sr, с рабочей газовой смесью 60%Ar+30%CO2+10%CF4, компоненты которой типичны для большинства современных газоразрядных детекторов. Полная накопленная доза составляет около 3 Кл/см.

Особое внимание в работе уделено обсуждению механизмов старения и восстановления состаренных анодных проволочек. Как показывает опыт, в отсутствие загрязнения газовой смеси, основным механизмом старения является распухание проволочек, приводящее к уменьшению газового усиления. Этот процесс старения вызывается не «классической» полимеризацией, происходящей в газоразрядной плазме, а окислением материала проволочки – вольфрама радикалами кислорода, образующимися в разряде рабочей газовой смеси Ar/CO2/CF4.

Радикалы, проникая под золотое покрытие проволочки путём диффузии и через микротрещины, образуют кислородосодержащие соединения вольфрама, кото

<

Актуальные вопросы физики твердого тела и физики полупроводников

рые разрывают поверхность проволочки и приводят к её распуханию. Обсуждается возможность использования тлеющего разряда CF4/CO2 для восстановления повреждённой проволочки. Предложенный метод тренировки состаренных детекторов обеспечивает полное восстановление коэффициента газового усиления (КГУ) в зоне старения за 6 часов. Исследование поверхности проволочки при помощи электронного сканирующего микроскопа и её анализ методом ренгенофлуоресценции, показали хорошую очистку поверхности от окислов вольфрама, появившихся на ней в результате распухания. Данный метод позволяет неоднократно осуществлять процедуру восстановления детектора.

Сравнение накопленных детектором зарядов при однократном и многократных циклах старения-восстановления позволяет заключить, что предложенный метод способен увеличить время жизни газоразрядных детекторов в физических экспериментах в два и более раз.

Диффузия колебаний в неупорядоченных средах Я. М. Бельтюков Санкт-Петербургский государственный политехнический университет, Санкт-Петербург, Россия тел: (812) 730-92-29, эл. почта: ybeltukov@gmail.com Распространение колебательных возбуждений в неупорядоченных средах является одной из современных проблем в физике конденсированного состояния.





Она, в частности, связана с распространение тепла в аморфных диэлектриках (стёклах). Однако микроскопическая природа теплопроводности в стеклах остаётся все еще мало изученной. Её исследование важно, например, для улучшения теплоотвода в миниатюрных приборах современной наноэлектроники.

Зависимость коэффициента диффузии колебаний от частоты является важной для нахождения коэффициента теплопроводности. Для низких частот, соответствующих температуре меньше ~20К, коэффициент диффузии в стеклах определяется длиной свободного пробега фононов и скоростью звука. Колебания с частотой, соответствующей температуре выше ~1000К локализованы и имеют нулевой коэффициент диффузии. В оставшемся достаточно широком диапазоне частот колебания делокализованы, имеют ненулевой коэффициент диффузии и не являются плоскими волнами (фононами) [1]. Именно они и определяют перенос энергии колебаний в системе.

Актуальные вопросы физики твердого тела и физики полупроводников

Колебания в этом диапазоне частот изучались с помощью построенной ранее модели случайных матриц, которая хорошо описывает колебательные свойства аморфных твёрдых тел [2, 3]. Коэффициент диффузии колебаний был найден с помощью формулы Эдвардса-Таулесса [4]. Было доказано справедливость этой формулы с помощью прямого решения уравнений Ньютона для миллиона частиц.

Было показано, что коэффициент диффузии примерно постоянен в актуальной области частот. Это находится в хорошем согласии с ростом теплопроводности от температуры выше плато, найденным экспериментально.

Литература

1. P.B. Allen, J.L. Feldman, J. Fabian, F. Wooten. Phil. Mag. B 79, 1715 (1999).

2. Я. М. Бельтюков, Д. А. Паршин, ФТТ 53, 142 (2010).

3. Я. М. Бельтюков, Д. А. Паршин, Письма в ЖЭТФ 93, 661 (2011).

4. J.T. Edwards and D. J. Thouless, J. Phys. C. 5, 807 (1972).

5. D.G. Cahill and R.O. Rohl, Phys. Rev. B. 35, 4067 (1987).

–  –  –

Санкт-Петербургский государственный политехнический университет, Санкт-Петербург, Россия тел: (906) 255-27-84, электронная почта: pro100pro100@rambler.ru ФТИ им. А. Ф. Иоффе, Санкт-Петербург, Россия тел: (812) 292-79-85, эл. почта: m.e.boiko@mail.ioffe.ru В настоящее время актуальной задачей в технологии создания новых полупроводниковых приборов, является проблема характеризации монокристаллических подложек и получаемых на них структурах на предмет их кристаллографического совершенства, так как рентгеновская топография и традиционный рентгеноструктурный анализ не всегда дают полный количественный ответ о структурном совершенстве. Карбид кремния является одним из основных материалов создания подложек в перспективном приборостроении. Анализ выращенных структур карбида кремния необходим для научного продвижения в этой области. Была поставлена задача исследования выращенных образцов на кристаллографическое совершенство.

Актуальные вопросы физики твердого тела и физики полупроводников На фотографиях образцов карбида кремния, полученных методом Лели, были отчетливо видны группы полос с периодом около 800нм.

Анализ полученных рентгенограмм показал, что сверхструктурный период равен 400 нм. Также после съемки «на отражение» была получена «толщина»

полос.

В процессе исследований были получены данные об обычном уширении на кривых качания. Со стороны подложки она оказалась порядка 20 угловых секунд, а со стороны слоя мы смогли оценить «толщину» этих сверхструктурных полос по модели Селякова - Шерера, ее величина оказалась близка к малоугловым данным.

<

Результаты

1. На источнике рентгеновского излучения с вращающимся анодом RIGAKU UltraX 18 был создан малоугловой дифрактометр, и после разработки оригинальной программы сбора и обработки данных экспериментально реализован метод малоуглового рассеяния рентгеновского излучения.

2. Полученные данные по размерам сверхструктурных образований в монокристаллических полупроводниках карбида кремния коррелируют с данными электронной микроскопии и Раман-спектроскопии.

3. Показано, что в образцах SiC до проведения процесса образования пор наблюдаются сверхструктурные образования в направлении по нормали к поверхности с двумя характерными размерами: периодические порядка 20 nm и апериодические образования порядка 90 nm; сверхструктурных образований лежащих в плоскости поверхности образца не обнаружено. То есть, полученные данные по малоугловому рассеянию рентгеновских лучей позволили измерить линейные сверхструктурные домены в двух направлениях, что гораздо более информативно и значительно дешевле, чем та же информация, полученная методом атомно-силовой микроскопии.

4. Показано, что после проведения процесса образования пор в образцах SiC наблюдается изменение сверхструктурных образований: по нормали к поверхности увеличение параметров до 45nm и 110nm соответственно; кроме того, в плоскости поверхности образца, обнаружено появление периодических образований порядка 440 nm и апериодических порядка 140 nm.

Литература

1. M.E. Boiko. Brookhaven. XI International Conference on Small-Angle Scattering, (1999).

2. Д.И.Свергун, Л.А.Фейгин. Москва, Наука (1986).

–  –  –

В данной работе проведено теоретическое и экспериментальное исследование инверсного магнитоэлектрического (МЭ) эффекта для дискообразных образцов из объемных композиционных материалов состава феррит - никелевая шпинель – цирконат - титаната свинца. Представлена модель расчета коэффициента инверсного магнитоэлектрического преобразования для образцов в форме диска на основе метода эффективных параметров.

В качестве модели рассматривался образец из композиционного ферритпьезоэлектрического материала в форме тонкого диска радиуса R и толщиной d, на нижней и верхней поверхности которого нанесены тонкие металлические контакты, а на боковые поверхности намотана катушка индуктивности, содержащая N витков. Были рассмотрены продольный (постоянное (подмагничивающее) магнитное поле направлено параллельно поляризации образца) и поперечный (постоянное магнитное поле направлено в плоскости образца, перпендикулярно направлению поляризации) эффекты.

В случае продольного эффекта коэффициент инверсного МЭ преобразования определяется как [1], где среднее значение индукции магнитного поля равно 2 R

–  –  –

Частотная зависимость коэффициента инверсного МЭ преобразования имеет резонансный характер. В области низких частот, когда параметр 1 величина инверсного коэффициента МЭ преобразования практически не зависит от частоты, однако на частоте, соответствующей условию r 0, наблюдается пиковое увеличение коэффициента. Корни этого уравнения получили название резонансных частот f r.

В результате проведенных экспериментальных исследований показано хорошее соответствие экспериментальных результатов с проведенными теоретическими исследованиями. Частотная зависимость коэффициента имеет резонансный характер. Для образцов из феррит-никелевой шпинели – ЦТС радиусом около R 5cm значение нижней резонансной частоты составляет примерно f r 300kHz.

Литература

1. Д. А. Филиппов, Т. А. Галкина, Г. Сринивасан. Вестник НовГУ. 60, (2010).

–  –  –

Распространение интенсивных спиновых волн в одномерном магнонном кристалле А. В. Дроздовский, А. Б. Устинов Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет «ЛЭТИ», Санкт-Петербург, Россия Тел./факс: +7 (812) 234-99-83, эл.

почта: drozdovskyi@rambler.ru Пространственно-периодические магнитные структуры (или как их еще называют – “магнонные кристаллы” (МК) [1]), изготовленные из монокристаллических пленок железо-иттриевого граната (ЖИГ) могут найти применение при разработке устройств спин-волновой электроники, предназначенных для обработки СВЧ сигнала. Линейные свойства спиновых волн (СВ) в МК исследованы достаточно хорошо [2]. Однако нелинейные свойства МК [3, 4] и возможности их практического применения до сих пор остаются недостаточно изученными.

Целью данной работы являлось исследование нелинейных свойств СВ одномерных магнонных кристаллах, а также возможностей создания на их основе устройств обработки СВЧ сигналов.

Экспериментально полученные результаты.

Экспериментальный макет был изготовлен в форме спин-волновой линии задержки. Для возбуждения и приема СВ использовались микрополосковые антенны. МК был изготовлен из монокристаллической пленки ЖИГ путем химического травления на ее поверхности периодической системы канавок. Пленка ЖИГ имела толщину 4.7 мкм, ширину 2 мм и длину 55 мм. Канавки имели глубину около 0,5 мкм, ширину 50 мкм и период 400 мкм. Экспериментальный макет помещался между полюсами электромагнита в однородном постоянном магнитном поле напряженностью 1200 Э, направленном в плоскости МК вдоль антенн спиновых волн.

Эксперимент заключался в измерении серии передаточных характеристик макета при последовательном увеличении мощности возбуждающего СВЧ сигнала. Измеренная передаточная характеристика экспериментального макета демонстрировала чередующиеся полосы с относительно низким и относительно высоким затуханием спиновых волн. Последние будем называть полосами заграждения. Ширина полос заграждения составляла менее 10 МГц. Расстояние между ними варьировалось от 45 до 70 МГц в зависимости от частоты.

При увеличении мощности входного СВЧ сигнала передаточная характеристика МК смещалась вниз по частоте. В частности, увеличение СВЧ мощности от Актуальные вопросы физики твердого тела и физики полупроводников 0,5 до 80 мВт приводило к сдвигу передаточной характеристики на fNL=5.2 МГц.

Поэтому на фиксированной частоте вносимые МК потери менялись в зависимости от уровня подаваемой мощности. Так, например, на частотах f1=4793.5 МГц и f2=4788.3 МГц при мощности 0,5 мВт вносимое затухание составляло, соответственно, -57 и -30 дБ, а при мощности 80 мВт оно составляло, соответственно, -38 и дБ.

Вышеописанное поведение АЧХ позволяет использовать один и тот же прибор для выполнения различных функций обработки СВЧ сигналов за счет выбора рабочей частоты. На частоте f1, устройство работает как усилитель отношения сигнал/шум, а на частоте f2, то устройство выполняет функцию подавителя сильных сверхвысокочастотных сигналов.

Работа поддержана грантами Президента РФ и Министерства образования и науки РФ.

Литература

1. Ю. В. Гуляев и др., Письма в ЖЭТФ 77, (2003.).

2. Н. Ю. Григорьева, Б. А. Калиникос, ЖТФ, 79(8), (2009).

3. А. В. Дроздовский и др. Письма в ЖЭТФ, 91(1), (2010.).

4. S.L. Vysotsky et al. Spin Waves 2011 International Symposium, Санкт-Петербург, Россия, 5-11 июня 2011.

Точно решаемая модель одноосного сегнетоэлектрика с дальнодействующим потенциалом А. Ю. Захаров, М. И. Бичурин, Н. В. Евстигнеева Новгородский государственный университет имени Ярослава Мудрого, Великий Новгород, Россия тел: (921) 729-30-17, эл. почта: Nadya1203.89@mail.ru Основным методом теоретического исследования фазовых переходов в сегнетоэлектриках, магнитных материалах и др. служит теория Ландау [1], в которой постулируется существование параметра порядка и возможность разложения свободной энергии по степеням параметра порядка. Коэффициенты разложения являются параметрами теории и определяются, как правило, из анализа экспериментальных данных.

В данной работе исследована точно решаемая модель системы спинов с бесконечным радиусом взаимодействия. Гамильтониан модели имеет вид

–  –  –

Актуальные вопросы физики твердого тела и физики полупроводников хронно увеличиваются с одинаковой скоростью, сохраняя соотношение между ними.

Выполнены численные расчеты температурной зависимости спонтанной поляризации и диэлектрических констант ряда одноосных сегнетоэлектриков (триглицинсульфат, триглицинфторбериллат, триглицинселенат) и выполнено сравнение с имеющимися в литературе экспериментальными данными [3].

Работа выполнена при финансовой поддержки Министерство образования и науки Российской Федерации (программа «Научные и педагогические кадры современной России» на 2009-2013 г., проект 11324) и отделения химии и наук о материалах РАН.

Литература

1. Ландау, Е. М. Лившиц, Статистическая физика. М. Наука, (1976).

2. G.Parisi. Statistical Field Theory. N.Y. e.a.: Addison-Wesley, (1988).

3. S. Hoshino, T. Mitsui, F. Jona, R. Pepisky. Psys. Rev., 107(5), (1957).

К теории фазовых переходов в классической статистической физике. Решённые и пока нерешённые проблемы А. Ю. Захаров Новгородский государственный университет им. Ярослава Мудрого, Великий Новгород, Россия тел: +7(905) 291-24-13, эл. почта: anatoly.zakharov@novsu.ru Проблема количественного и качественного описания фазовых переходов является одной из наиболее важных и интересных проблем физики. Несмотря на колоссальные усилия нескольких поколений физиков, проблема остаётся нерешённой. За прошедшие десятилетия достигнуто немало выдающихся результатов в теории фазовых переходов, создано много мифов, появилось (и отчасти рассеялось) много правдоподобных и фантастических гипотез. К настоящему моменту остаётся неясным даже, возможно ли вообще построение какой-либо общей теории фазовых переходов исходя их "первых принципов".

Основные этапы развития теории фазовых переходов:

1. Joseph Black (1728–1799), 1757, открытие теплоты плавления и парообразования.

2. Феноменологический подход, основанный на термодинамике: J.W. Gibbs, Гиббс, J.D. van der Waals, H.W. Bakhuis Roozeboom, P. Ehrenfest, Л.Д. Ландау.

3. Среднеполевые микроскопические теории: P. Weiss, А.А. Власов, В.Л. Гинзбург– Л.Д. Ландау.

Актуальные вопросы физики твердого тела и физики полупроводников

4. Точно решаемые модели: W. Lenz–E. Ising, L. Onsager, R. Baxter, T.H. Berlin–M. Kac, M. Kac–G.E. Uhlenbeck–P.C. Hemmer.

5. ББГКИ–цепочка и принцип ослабления корреляций.

6. Производящий функционал и концепция квазисредних: М.А. Леонтович и Н.Н. Боголюбов.

7. Метод ренорм–группы: L.P. Kadanoff, K. Wilson.

Принципиальные проблемы:

I. Проблема эквивалентности ансамблей: фазовые переходы в конечных системах (D. Gross); метастабильные состояния; неэкстенсивная термодинамика (C. Tsallis).

II. Некатастрофичные межатомные потенциалы (M.E. Fisher–D. Ruelle) и статус приближения среднего поля.

III. Проблема получения априорных оценок в классической статистической физике.

IV. Некоторые ошибки, заблуждения и сомнения в теории фазовых переходов.

–  –  –

В настоящей работе детально и последовательно излагается концепция механизма фазового перехода (ФП) в диоксиде ванадия, справедливость которого обоснована результатами последнего десятилетия и полученными нами новыми экспериментальными результатами. Диоксид ванадия – материал, испытывающий ФП первого рода из моноклинной в тетрагональную фазу (переход полупроводникметалл), который в монокристаллах наблюдается при температуре Тс=68 С (340К).

При температуре Т Тс=68 С диоксид ванадия является полупроводником.

Это обстоятельство заставляет усложнить квантовомеханическую схему одномерной цепочки водородоподобных атомов, отказавшись от идеи жесткой цепочки.

Так, согласно данным рентгеностуктурного анализа [1], при ТТс соседние атомы ванадия попарно сближаются, объединяя в -связь свои единственные свободные электроны на d-орбиталях и образуя устойчивые пары ионов (одна пара на элементарную ячейку). Этим они искажают кристаллическую решетку, понижая ее симметрию от тетрагональной до моноклинной. Вследствие такого структурного

Актуальные вопросы физики твердого тела и физики полупроводников

перехода - перехода Пайерлса - в электронном спектре образуется щель. При этом 3d||-зона распадается на две подзоны, каждая из которых содержит половину количества уровней исходной d|| - зоны. Нижняя подзона оказывается практически полностью заполненной электронами, верхняя – практически пустой (с точностью до термического заброса через щель). Вследствие этого кристалл VO2 становится полупроводником. В подобным образом усложненной схеме VO2 при любых температурах должен оставаться полупроводником. Однако эксперимент говорит, что VO2 при Т68 С вновь становится металлом. Поэтому задача описания ФП усложняется, например, путем привлечения идеи Мотта о необходимости учета взаимодействия электронов между собой. Строгое решение многочастичной задачи весьма сложно, но выполненные в самое последнее время компьютерные расчеты в рамках GoWo+COHSEX – приближения [2] показывают, что вблизи уровня Ферми в энергетическом спектре 3d-электронов VO2 возможно образование щели, ширина которой зависит от степени заполнения разрешенных зон электронами, однако сам ФП не описан. Этот существующий в данное время теоретический пробел предлагается восполнить для VO2 описываемой ниже качественной картиной.

В диоксиде ванадия корреляционные эффекты приводят к опусканию *зоны при нагреве образца по мере ее заполнения электронами [2]. При этом возникает положительная обратная связь между шириной щели и заселенностью зон: уменьшающаяся щель способствует увеличению темпа термической генерации электронов в *-зону, которая в свою очередь уменьшает щель. Тем не менее, термические «хвосты» фермиевского распределения электронов по уровням энергии, являясь малыми, не были бы способны, несмотря на уменьшение щели, вызвать разрушение критического количества димеров, необходимого для совершения структурного ФП. Однако известно, что корреляционное взаимодействие между электронами существенно расширяет «хвосты» распределения электронов по уровням энергии, уменьшая величину скачка функции распределения на уровне Ферми (называемым скачком Мигдала [3]). Действие этих факторов резко облегчает разрушение димеров, эффективно выкачивая из них электроны связей, принадлежащих нижней d||-подзоне. Таким образом, в данной модели электронный переход Мотта является первичным, и именно он инициирует структурный ФП полупроводник-металл.

Справедливость изложенной концепции подтверждена экспериментально.

Утверждение о первичной роли электронного перехода по отношению к структурному обосновано нами методом раздельного воздействия на энергетическое положение *-зоны и нижней d|| - подзоны путем селективного заполнения *-зоны электронами доноров. А именно, легирование пленок VO2 водоро

–  –  –

дом сильно влияет на положение *-зоны и, тем самым, на температуру ФП, понижая ее на 10-15 С. Интерпретация приведенных результатов, следующая. Заполнение *-зоны электронами доноров приводит к уменьшению энергетической щели и, тем самым, облегчает достижение при нагреве критической концентрации разрушенных димеров, что понижает критическую температуру структурного ФП. При этом возросшая концентрация свободных электронов в *-зоне увеличивает стартовый уровень коэффициента отражения полупроводниковой фазы, что приводит к уменьшению скачка коэффициента отражения при переходе в металлическую фазу, обладающую предельным для данного материала коэффициентом отражения.

Литература

1. Bruckner, A-V, W Vanadiumdioxide. Academy-Verlag, Berlin, (1983).

2. Jiang, H. Phys.Rev. B, 82, (2010).

3. С.В.Вонсовский. Квантовая физика твердого тела. М., Наука.(1983).

–  –  –

ФТИ им. А. Ф. Иоффе, Санкт-Петербург, Россия Materials Science Department, Moscow State University, Moscow, Russia Chemistry Department, Moscow State University, Moscow, Russia Experimentelle Physik 2, Technische Universitat Dortmund, 44221 Dortmund, Germany За последнее десятилетие оксиды переходных металлов - мультиферроики привлекли большое внимание сообщества, занимающегося изучением конденсированного состояния вещества, благодаря их особым, все еще мало изученным, физическим свойствам и возможным приложениям. В этом контексте диэлектрические соединения, где ионы переходных металлов занимают редкие кристаллографические положения с пятикратной координацией, особенно интересны.

В свою очередь, гексагональные ортоферриты RFeО3, где ионы Fe занимают то же самое пятикратное положение, могли быть успешно изготовлены только недавно.

Вопрос, проявляют ли эти соединения свойства мультиферроиков или нет остается открытым. Публикации на эту тему спорны и не предоставляют никаких обшир

<

Актуальные вопросы физики твердого тела и физики полупроводников

ных доказательств как магнитного так и ферроэлектрического упорядочения в гексагональных ортоферритах.

Мы докладываем об экспериментальных оптических изучениях высококачественных тонких пленок гексагональных редкоземельных ортоферритов RFeO3 (R=Ho, Er, Lu) изготовленных методом MOCVD. Мы показываем, что оптические спектры гексагональных ортоферритов заметно отличаются от спектров гексагональных манганитов. Кроме того, они очень отличаются от других окисей железа, включая редкоземельные перовскитные ортоферриты RFeO3. Анализ электронной структуры гексагонального RFeO3 с использованием кристаллической теории поля позволил обозначить особенности в оптическом спектре как переходов в кристаллическом поле, так и переходов с переносом заряда. Впервые представлены температурные зависимости оптического поглощения и линейного двойного лучепреломления, имеющие несколько аномалий, которые позволили предположить, что магнитное упорядочение железных подрешеток имеет место ниже 120K. Кроме того, также сообщается о признаках возможного магнитного упорядочения редко-земных подрешеток ниже 20К. Эти наблюдения наводят на мысль, что гексагональные ортоферриты RFeO3 могут быть мультиферроиками.

–  –  –

На протяжении последних 30 лет фрустрированные двумерные магнитные системы являлись предметом интенсивных исследований и дискуссий. Особый интерес к этим системам возник в связи с изучением массивов из сверхпроводящих джозефсоновских контактов в поперечном магнитном поле, являющихся основой для будущих сверхпроводниковых компьютеров, и описываемых полностью фрустрированной XY моделью на простой квадратной решетке [1]. Особенностью этой модели является одновременное вырождение основного состояния относительно и непрерывной SO(2), и дискретной Z2 групп симметрии, соответствующие переходам Березинского-Костерлица-Таулесса (БКТ) и модели Изинга.

Основной вопрос, интересный с точки зрения критических явлений, состоит в том, происходят ли данные переходы при одной температуре или при разных,

Актуальные вопросы физики твердого тела и физики полупроводников

и в какой последовательности, а также не возникает ли критического поведения нового типа, отличного от предсказаний теорий БКТ и Онзагера [2]. Коршунов [3] привел аргументы в пользу того, что в подобных моделях температура перехода БКТ должна быть ниже температуры перехода по изинговскому параметру порядка. Для полностью фрустрированной модели на квадратной решетке и для других моделей из этого класса наблюдается именно такая ситуация.

Несколько особняком стоит вопрос исследования спиральных магнетиков.

Хотя они принадлежат тому же классу Z2 SO(2), их моделирование имеет свою специфику, связанную с проблемами определения параметров порядка и температур переходов, возникающими из-за несоизмеримости и температурной зависимости шага спирали. Изучение этой модели давало результаты, противоречащие результатам других моделей [4, 5].

Мы провели анализ этой модели методом Монте-Карло [6]. Мы рассмотрели антиферромагнетик на квадратной решетке с ферромагнитным обменом спинов с ближайшими соседями вдоль одного направления решетки и с двумя конкурирующими антиферромагнитными обменами J1 и J2 вдоль другого направления.

При соотношении обменов J2/J10.25 возникает спиральный порядок основного состояния, который разрушается двумя последовательными переходами БКТ и Изинга при температурах TБКТTИзинг. Каждый переход описывается стандартными критическими показателями.

Литература

1. S. Teitel, C. Jayaprakash, Phys. Rev. Lett. 51, 1999 (1983); Phys. Rev. B 27, 598 (1983).

2. P. Olsson, Phys. Rev. Lett. 75, 2758 (1995); Phys. Rev. B 55, 3585 (1997).

3. S. E. Korshunov, Phys. Rev. Lett. 88,167007 (2002); УФН 176, 233 (2006).

4. T. Garel, S. Doniach, J. Phys. C: Solid State Phys. 13, L887 (1980).

5. F. Cinti, A. Cuccoli, A. Rettori, Phys. Rev. B 83, 174415 (2011).

6. A. O. Sorokin, A. V. Syromyatnikov, направленно в Phys. Rev. B.

Актуальные вопросы физики твердого тела и физики полупроводников Магнитоэлектрический эффект в структуре магнитострикционно-пьезоэлектрическая пленка-подложка Т. О. Фирсова Новгородский Государственный Университет им. Ярослава Мудрого, Великий Новгород, Россия тел: +7 951 724-82-59,эл. почта: s170025@std.novsu.ru В последнее время активно исследуется магнитоэлектрический (МЭ) эффект в тонкопленочных магнитострикционных – пьезоэлектрических структурах, выращенных на подложке. Такие структуры имеют специфические особенности по сравнению с объемными и многослойными композитами. С одной стороны, в этих структурах лучше контакт между магнитострикционным и пьезоэлектрическим слоями, чем в многослойных композитах, что приводит к увеличению эффекта.

С другой стороны, наличие механической связи между активным МЭ слоем и пассивной подложкой приводит к тому, что она «зажимает» активный слой, вследствие чего следует ожидать, что величина эффекта в таких структурах будет пренебрежимо малой по сравнению с величиной эффекта в многослойных и объемных композитах. Тем не менее, изготовленная на подложке из кремния двухслойная тонкопленочная структура феррит-кобальтовая шпинель — цирконат-титанат свинца (CFO/PZT) показала хорошие МЭ свойства.

В данной работе на примере простой модели показано, что при определенных условиях подложка «не зажимает» активный магнитострикционнопьезоэлектрический слой и величина МЭ эффекта практически не зависит от толщины подложки. Магнитоэлектрический эффект в структуре ферритпьезоэлектрическая пленка на пассивной подложке обусловлен механическим взаимодействием ферритовой и пьезоэлектрической подсистем. Наличие подложки приводит к тому, что, вследствие механического взаимодействия с активным слоем, в ней также возникают механические колебания, что приводит к уменьшению эффекта. Частотная зависимость МЭ коэффициента по напряжению имеет резонансный характер.

При планарных колебаниях распространение упругих волн в подложке происходит в приповерхностном слое. Скорость распространение волны в подложке больше скорости волны в активном слое. При толщине подложки в несколько раз больше толщины активного слоя при планарных колебаниях величина эффекта перестает зависеть от толщины подложки и определяется только характеристиками магнитоэлектрической пленки. При изготовлении структуры необходимо выбирать материалы, в которых скорость распространения волны в подложке боль

<

Актуальные вопросы физики твердого тела и физики полупроводников

ше скорости распространения в пленке. В этом случае МЭ эффект будет иметь максимальное значение.

Таким образом, для структуры активная МЭ пленка, выращенная на пассивной подложке, в случае, когда скорость распространения упругих волн в подложке больше, чем в пленке, величина МЭ эффекта практически не зависит от толщины подложки и определяется эффективными параметрами активной магнитоэлектрической пленки.

Перенос энергии в сцинтилляционных кристаллах BaF2:Tm В. М. Ханин, П. А. Родный Санкт-Петербургский государственный политехнический университет, Санкт-Петербург, Россия тел: (812) 295-12-82, эл. почта: vashan@list.ru Сцинтилляционные материалы применяются во многих областях науки и техники, где необходимо высокоэффективное детектирование ионизирующего излучения. Получение новых материалов со сверхбыстрым спадом сцинтилляционного импульса приведёт к повышению характеристик детектирующих устройств в целом.

Наличие в BaF2 сверхбыстрого (0.9 нс) компонента свечения позволяет конструировать детекторы ионизирующих излучений с высоким (110 пс) временным разрешением [1]. За этот сверхбыстрый компонент сцинтилляций ответственны остовно-валентные переходы (ОВП), проявляющиеся во фториде бария в виде полосы свечения с максимумом при 220 нм [2]. Однако световыход быстрого компонента невелик, кроме того, в спектре излучения BaF2 присутствует экситонная полоса (ЭП) (m 310 нм) с нежелательно длительным временем спада 600800 нс. Указанная проблема решается в основном введением в BaF2 примесей, подавляющих экситонное свечение или введением активатора, преобразующего экситонное излучение в более быстрое активаторное свечение.

Следует отметить, что в настоящее время керамики рассматриваются как перспективная замена монокристаллам, как в лазерной, так и в сцинтилляционной технике. В данной работе была предпринята попытка улучшения сцинтилляционных характеристик BaF2 путем введения в кристаллы примеси Tm и приготовления керамик из этих кристаллов.

Представлены результаты исследований кристаллических и керамических образцов нелегированного фторида бария, а также кристаллических образцов

Полученные сцинтилляторы обладают улучшенными характеристиками:

преобладающая постоянная спада сцинтилляций субнаносекундного диапазона (0.4 – 0.8 нс); высокая интенсивность сверхбыстрого компонента (150-200% от таковой для стандартного монокристаллического BaF2).

Все это делает рассматриваемые керамики перспективными сцинтилляционными материалами для использования в детекторах рентгеновского и гамма излучения, в которых важно временное разрешение.

Литература

1. R. Novotny. IEEE Trans. Nucl. Sci. 38, 379, (1991).

2. P.A. Rodnyi, Core-valence transitions in scintillators, Radiation Measurements, 38(4-6), (2004).

3. R.T. Williams and K.S. Song. J. Phys. Chem. Solids 51, 679 (1990).

АСТРОНОМИЯ И АСТРОФИЗИКА

–  –  –

ФТИ им. А. Ф. Иоффе, Санкт-Петербург, Россия тел: (812) 292-71-67 NASA Goddard Space Flight Center, Greenbelt, MD 20771, USA Марс, как и все прочие планеты, постоянно испытывает столкновения с малыми космическими телами, начиная от пыли и заканчивая астероидами.

Ввиду низкой плотности марсианской атмосферы, значительная часть этих объектов не сгорает в ней, а достигает поверхности и сталкивается с ней на огромных скоростях. Для нас наибольший интерес представляют события, в которых ударником выступает кометное тело. Давно известно, что кометные ядра содержат в своем составе значительное количество замерзших газов, в том числе CO, различные углеводороды (CH4, CH3 HCO), летучие соединения серы (H2S), аммиак и т. д. В результате столкновения в атмосферу Марса выбрасывается как кометный материал (газ, пыль), так и материал поверхностного слоя почвы. Процесс удара был ранее изучен в Shuvalov and Artemieva, (2001). Согласно данным численного моделирования большая часть инжектированных таким образом летучих компонент не покидает тонкую атмосферу Марса непосредственно во время удара.

[Svetsov (2007), Hamano and Abe (2005, 2006), L Binh San Pham et al. (2009)] Время жизни различных газов в атмосфере обусловлено, в основном, атмосферной фотохимией и содержанием водяного пара.

Мы моделировали временную эволюцию состава атмосферы после удара с помощью одномерной фотохимической модели, впервые разработанной Дж.

Кастингом. [Kasting, 1993; Kasting et al., 1993.] Наши результаты демонстрируют Астрономия и астрофизика изменение окислительно-восстановительного состояния атмосферы вследствие инжекции большого количества (до 1% от полной массы атмосферы) CO и H2 на длительной временной шкале (10 лет), сопровождающееся резким падением концентраций O2 и HOx. Времена жизни инжектированных парниковых газов, таких как CH4, NH3, H2S, SO2 варьируются от 1–2 лет (H2S) до десятков тысяч лет (CO).

Значительное обогащение атмосферы планеты парниковыми газами могло бы способствовать временному повышению температуры, вплоть до значений, пригодных для существования жидкой воды на поверхности.

Литература

1. Hamano, K. and Abe, Y. [

Abstract

3031]. In Workshop on the Role of Volatiles and Atmospheres on Martian Craters, Lunar and Planetary Institute, Houston (2005).

2. Hamano, K. and Abe, Y [abstract 1562]. In 37th Lunar and Planetary Science Conference Abstracts, Lunar and Planetary Institute, Houston (2006).

3. Kasting, J.F., Science, 259, doi:10.1126/science.11536547, (1993).

4. Kasting, J. F., D. H. Eggler, and S. P. Raeburn. Archean atmosphere, J. Geol., 101, (1993).

5. L. B. S. Pham,. Karatekin, and V. Dehant. Astrobiology, 9(1), (2009).

6. Shuvalov, V.V. and Artemieva, N.A. [abstract 3060]. In International Conference on Catastrophic Events and Mass Extinctions:Impacts and Beyond, Lunar and Planetary Institute, Houston (2001)

7. Svetsov, V.V. Solar System Research 41:28–41, (2007).

–  –  –

ФТИ им. А. Ф. Иоффе, Санкт-Петербург, Россия Санкт Петербургский государственный политехнический университет, Санкт-Петербург, Россия тел: (812) 292-71-80, эл. почта: goglichidze@gmail.com В последнее время появляется всё больше как теоретических [1], так и наблюдательных [2] свидетельств в пользу того, что на поверхности нейтронных звёзд могут существовать весьма значительные мелкомасштабные магнитные поля. Наличие таких магнитных аномалий вблизи магнитных полюсов звезды должно приводить к искривлению пульсарных трубок, что, в свою очередь, может

Астрономия и астрофизика

влиять на электрический ток во внутреннем зазоре, а, следовательно, и на токовые потери углового момента нейтронной звезды.

В предположении, что полные потери углового момента являются суммой токовых и магнито-дипольных потерь, рассмотрена эволюция угла наклона пульсаров (угла между осью вращения и вектором магнитного момента звезды). При этом нейтронная звезда рассматривается, как двухкомпонентная система, состоящая из заряженной компоненты (включающей в себя протоны и электроны ядра, жёстко связанную с ними кору звезды, а также нормальные нейтроны) и сверхтекучей нейтронной компоненты. Учтено, что магнитное поле может приводить к сплющенности коры нейтронной звезды вдоль вектора магнитного момента (что должно оказывать влияние на её прецессию).

Показано, что если момент инерции сверхтекучего ядра составляет незначительную часть от момента инерции звезды (Isf/Ins 0.1), не смотря на то, что в случае наличия магнитных аномалий на магнитных полюсах у пульсара имеется отличный от 0° и 90° равновесный угол наклона (см. [3]), темп эволюции угла оказывается весьма медленным. Большинство пульсаров за время своей жизни не успевают приблизиться к своему равновесному углу.

Наличие значительного сверхтекучего ядра приводит к существенному ускорению эволюции угла наклона. Кроме того, равновесные углы, сами начинают эволюционировать по мере увеличения периода пульсаров.

Это приводит к тому, что все пульсары рано или поздно должны сталь либо соосными, либо ортогональными (в зависимости от степени сплющенности звезды вдоль вектора магнитного момента). Однако поскольку наблюдения показывают, что имеется распределение пульсаров по углам наклона, сверхтекучие ядра нейтронных звёзд не могут быть слишком большими. Это позволяет поставить ограничение на их возможный размер (Isf/Ins 0.1-1).

Работа поддержана программой "Ведущие научные школы РФ" (грант НШа также РФФИ (код проекта 10-02-00327).

Литература

1. Urpin V., Gil J., A&A V. 415, P. 305, (2004).

2. Sanwal D. et al., Ap J. V. 574, P. 61-64, ( 2002).

3. Barsukov D. P., Polyakova P. I., Tsygan A. I., Astr. Rep. V.53, P. 1146. (2009) Астрономия и астрофизика

–  –  –

ФТИ им. А. Ф. Иоффе, Санкт-Петербург, Россия Санкт-Петербургский государственный политехнический университет, Санкт-Петербург, Россия Observatorio Astronomico Nacional SPM, Instituto de Astronomia, UNAM, Ensenada, BC, Mexico Stockholm Observatory, AlbaNova Science Center, Stockholm, Sweden Dark Cosmology Centre, University of Copenhagen, Copenhagen, Denmark Эл. почта: zyuzia@mail.ru Наблюдения нейтронных звезд и пульсарных туманностей в оптическом и инфракрасном диапазонах могут дать полезную информацию об их структуре и механизмах излучения. Однако, на данный момент только небольшое количество таких объектов было идентифицировано в этих диапазонах.

В данной работе мы представляем результаты поиска в оптическом и инфракрасном диапазонах систем пульсар плюс туманность в двух молодых остатках сверхновых G292.0+1.8 и 3C 58. Мы использовали архивные данные с инфракрасных орбитальных обсерваторий AKARI и Spitzer и наши собственные наблюдательные данные, полученные с помощью оптических телескопов Very Large Telescope (VLT) и Nordic Optical Telescope (NOT).

По результатам наблюдений обе туманности идентифицированы в рассматриваемых диапазонах длин волн, изучены их морфология и спектр.

Непоглощенные многоволновые спектры обоих объектов описываются степенными законами со значительно более крутыми наклонами в оптическом и инфракрасном диапазонах, чем в рентгене. Это подразумевает двойной излом в спектре между оптическим и рентгеновским диапазонами. Также наблюдается излом спектра в области 20 микрон для обоих объектов. Такие же изломы наблюдаются в излучении пульсарной туманности, находящийся в остатке сверхновой В0540-69.3, но не проявляются в Крабовидной Туманности, чей спектр содержит только один излом между оптическим и рентгеновским диапазонами.

Также обнаружено излучение от плериона 3С 58 в инфракрасном диапазоне.

В работе обсуждается морфология и многоволновой спектр излучения этого плериона.

–  –  –

Для систем пульсар плюс туманность 3С 58 и G292.0+1.8 поставлены верхние пределы на потоки оптического и инфракрасного излучения от пульсаров PSR J0205+6449 и PSR J1124-5916, соответственно.

–  –  –

ФТИ им. А. Ф. Иоффе, Санкт-Петербург, Россия тел: (861) 292-71-80, эл. почта: kozhberov@gmail.com Санкт-Петербургский государственный политехнический университет, Санкт-Петербург, Россия Нами проводились исследования структуры внешней коры нейтронной звезды. Изучалась модель, в которой при фиксированной плотности вещества кристалл коры нейтронной звезды содержит однородный электронный фон и атомные ядра с различными зарядовыми и массовыми числами (Z1, M1 и Z2, M2 Z1 Z 2 ), а не одинаковые ядра, как традиционсоответственно, причём M1 M2 но рассматривается. Исследования подобных кристаллических смесей мотивированы новыми молекулярно-динамическими расчетами кинетических превращений в аккрецировавшем на нейтронную звезду веществе [1].

В гармоническом приближении были рассчитаны динамические матрицы для нескольких типов решеток, состоящих из одинаковых или различных ядер:

простая кубическая с двумя ионами в элементарной ячейке (ПКБ), объемноцентрированная (ОЦК), гексагональная плотно упакованная (ГПУ). Это позволило

–  –  –

Исследование фононных мод кулоновских кристаллов, состоящих из одного типа ионов, также принесло несколько неожиданных результатов. Например, для ГПУ решетки обнаружена сильная зависимость скорости звука от волнового векАстрономия и астрофизика тора для одной из акустических мод. Это сказывается на термодинамических свойствах кристалла. Так, фононная теплоёмкость ГПУ решётки воспроизводит

–  –  –

4 nZ 2 e2 — плазменная температура), что ответственно, где T p p M не было выявлено в более ранних работах.

Кроме этого, были исследованы зависимости термодинамических свойств бинарных кулоновских кристаллов от и температуры. Получены результаты, демонстрирующие отклонение поведения теплоемкости бинарной кулоновской кристаллической смеси от правила линейного смешивания. Помимо теплоемкости были исследованы фононные вклады и в другие термодинамические параметры (энтропия, давление и т.п.).

Литература

1. C. J. Horowitz, D. K. Berry, Phys. Rev. С., 79, p. 065803, 2009.

–  –  –

ФТИ им. А. Ф. Иоффе, Санкт-Петербург, Россия тел: (812) 292-71-80, эл. почта: juliett.k@gmail.com Санкт Петербургский государственный политехнический университет, Санкт-Петербург, Россия

–  –  –

Pennsylvania State University, USA Завершена начальная обработка рентгеновских наблюдений пульсарной туманности Вела, выполненных обсерваторией Чандра в период с июля 2009 по сентябрь 2010 года. Разработаны индивидуальные процедуры на языке Python для выполнения точной привязки небесных координат, а также получения сглаженных изображений пульсарной туманности из файлов событий обсерватории Chandra. Разработанная методика использует взвешенный метод наименьших

Астрономия и астрофизика

квадратов для опорных источиков, чем выгодно отличается от алгоритма, используемого стандартными процедурами CIAO.

Получены серии изображений пульсарной туманности Vela, на которых явственно видна переменность джетов и внутренней части туманности. Для лучшего представления переменности построены разности сглаженных изображений пульсарной туманности, полученных в различных наблюдениях. Также получены изображения пульсарной туманности с применением фильтра высокий частот, позволяющие лучше видеть пространственную структуру туманности. Кроме того, из всех наблюдений получено суммарное изображение пульсарной туманности, на котором хорошо видно окружающее туманность гало излучения.

Результаты обработки представлены в виде изображений и видеофайлов.

Корональные магнитные поля солнечных активных областей Е. А. Курочкин Санкт-Петербургский государственный университет, Санкт-Петербург, Россия Величина и структура магнитного поля короны играет ключевую роль в генерации эруптивных явлений, например, корональных выбросов массы, вспышек и эруптивных протуберанцев. К сожалению, прямое измерение величины магнитного поля в короне является чрезвычайно трудным. Можно использовать поляризацию эмиссионных корональных линий, чувствительных к магнитному полю, чтобы сделать выводы о магнитном поле в короне. Эти линии, однако, очень слабы и число их наблюдений невелико.

Некоторые сведения о магнитной структуры петли могут быть получены из различных петлеобразных структур, наблюдаемых в, например, рентгеновских и ультрафиолетовых диапазонах, возникающих в относительно плотной плазме в определенных температурных диапазонах. Но соответствующие петлеобразные 3D структуры (обычно называемые EUV петлями) не обязательно отражают силовые линии магнитного поля, потому что яркость EUV зависит от сочетания меры эмиссии (ЭМ) и температуры плазмы, таким образом, яркость петли обычно отклоняется от линии магнитного поля.

Несмотря на имеющиеся практические способы, мы оказываемся перед фактом, что в настоящее время и, вероятно, также в ближайшем будущем высококачественные прямые измерения магнитного поля короны оптическими методами малодоступны.

Астрономия и астрофизика В 90-е годы в радиоастрономии активно разрабатывался метод стереоскопических высотных измерений в наблюдениях на VLA на отдельных волнах преимущественно в дециметровом диапазоне [18, 19]. Было показано, что высоты радиоисточников на волне 20 см могут достигать 25±15 Мм. Аналогичный метод применялся для анализа трехмерной структуры радиоисточников в диапазоне 12– 14 ГГц (в обсерватории OVRO) и были измерены высоты радиоисточников, достигавшие 3.3–11.0Мм [20].

Однако стереоскопические методы имеют существенное ограничение, связанное со стабильностью активной области в течении суток. Подчас стабильность трудно проконтролировать и возможно появление заметных ошибок при использовании этого метода. Поэтому представляет несомненный интерес разработка других методов, позволяющих делать определенные заключения о магнитном поле активных областей на достаточно больших высотах в их атмосферах.

Как альтернатива вышеупомянутым методам, многими авторами поле короны моделируется экстраполяцией измерений магнитного поля фотосферы. Делается это, как правило, на основе потенциального и бессилового (линейного и нелинейного) приближения.



Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 8 |
Похожие работы:

«Федеральное государственное образовательное бюджетное учреждение высшего профессионального образования «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ИНСТИТУТ МЕЖДУНАРОДНЫХ ОТНОШЕНИЙ (УНИВЕРСИТЕТ) МИД РОССИИ» «УТВЕРЖДАЮ» Председатель Приемной комиссии Ректор МГИМО (У) МИД России академик РАН А.В. ТОРКУНОВ Программа вступительного экзамена для поступления в магистратуру МГИМО (У) МИД России по направлению «Зарубежное регионоведение» МОСКВА 2015 Порядок проведения вступительного экзамена по дисциплине «Основы...»

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АЕЕНТСТВО НАУЧНЫХ ОРЕАНИЗАЦИЙ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное учреждение науки «Институт автоматики и процессов управления Дальневосточного отделения Российской академии наук» (ИАПУ ДВО РАН) «СОГЛАСОВАНО» СДВЕННС; Зам. директора по научноДиректор ИАПУ ДВО РАН /^ S \ образовательцой и инновационной ^емик деятельности, д.ф.-м.н. Н.Г. Галкин Ю.Н. Кульчин сентября 2015 г. нтября 2015 г. ПРОГРАММА ВСТУПИТЕЛЬНЫХ ИСПЫТАНИЙ по специальной дисциплине Направление...»

«ПРАВИТЕЛЬСТВО САНКТ-ПЕТЕРБУРГА КОМИТЕТ ПО НАУКЕ И ВЫСШЕЙ ШКОЛЕ РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК ГЛАВНАЯ (ПУЛКОВСКАЯ) АСТРОНОМИЧЕСКАЯ ОБСЕРВАТОРИЯ СОЛНЕЧНАЯ И СОЛНЕЧНО-ЗЕМНАЯ ФИЗИКА — 2014 XVIII ВСЕРОССИЙСКАЯ ЕЖЕГОДНАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ С МЕЖДУНАРОДНЫМ УЧАСТИЕМ 20 – 24 октября 2014 года Санкт-Петербург Сборник содержит тезисы докладов, представленных на XVIII Всероссийскую ежегодную конференцию с международным участием Солнечная и солнечно-земная физика — 2014 (20 – 24 октября 2014 года, ГАО РАН,...»

«ISSN 0552-58 РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК ГЛАВНАЯ (ПУЛКОВСКАЯ) АСТРОНОМИЧЕСКАЯ ОБСЕРВАТОРИЯ XIX ВСЕРОССИЙСКАЯ ЕЖЕГОДНАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ ПО ФИЗИКЕ СОЛНЦА СОЛНЕЧНАЯ И СОЛНЕЧНО-ЗЕМНАЯ ФИЗИКА – 2 ТРУДЫ Санкт-Петербург Сборник содержит доклады, представленные на XIX Всероссийскую ежегодную конференцию по физике Солнца «Солнечная и солнечно-земная физика – 2015» (5 – 9 октября 2015 года, ГАО РАН, Санкт-Петербург). Конференция проводилась Главной (Пулковской) астрономической обсерваторией РАН при поддержке...»

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО НАУЧНЫХ ОРГАНИЗАЦИЙ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ НАУКИ СПЕЦИАЛЬНАЯ АСТРОФИЗИЧЕСКАЯ ОБСЕРВАТОРИЯ РОССИЙСКОЙ АКАДЕМИИ НАУК (САО РАН) ПРИНЯТО УТВЕРЖДАЮ решением Ученого совета Директор САО РАН, САО РАН № _322_ член-корр. РАН от «_16_» сентября 2014 г. Ю.Ю. Балега «_»_ 2014 г. ОБРАЗОВАТЕЛЬНАЯ ПРОГРАММА ПОДГОТОВКИ НАУЧНО-ПЕДАГОГИЧЕСКИХ КАДРОВ В АСПИРАНТУРЕ 03.06.01 ФИЗИКА И АСТРОНОМИЯ Направление подготовки 01.03.02 АСТРОФИЗИКА И ЗВЕЗДНАЯ Направленность...»

«ISSN 0552-5829 РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК ГЛАВНАЯ (ПУЛКОВСКАЯ) АСТРОНОМИЧЕСКАЯ ОБСЕРВАТОРИЯ ВСЕРОССИЙСКАЯ ЕЖЕГОДНАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ ПО ФИЗИКЕ СОЛНЦА СОЛНЕЧНАЯ И СОЛНЕЧНО-ЗЕМНАЯ ФИЗИКА – 2010 ТРУДЫ Санкт-Петербург Сборник содержит доклады, представленные на Всероссийской ежегодной конференции «Солнечная и солнечно-земная физика – 2010» (XIV Пулковская конференция по физике Солнца, 3–9 октября 2010 года, Санкт-Петербург, ГАО РАН). Конференция проводилась Главной (Пулковской) астрономической...»

«ISSN 0552-58 РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК ГЛАВНАЯ (ПУЛКОВСКАЯ) АСТРОНОМИЧЕСКАЯ ОБСЕРВАТОРИЯ XIX ВСЕРОССИЙСКАЯ ЕЖЕГОДНАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ ПО ФИЗИКЕ СОЛНЦА СОЛНЕЧНАЯ И СОЛНЕЧНО-ЗЕМНАЯ ФИЗИКА – 2 ТРУДЫ Санкт-Петербург Сборник содержит доклады, представленные на XIX Всероссийскую ежегодную конференцию по физике Солнца «Солнечная и солнечно-земная физика – 2015» (5 – 9 октября 2015 года, ГАО РАН, Санкт-Петербург). Конференция проводилась Главной (Пулковской) астрономической обсерваторией РАН при поддержке...»

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО НАУЧНЫХ ОРГАНИЗАЦИЙ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное учреждение науки «Институт автоматики и процессов управления Дальневосточного отделения Российской академии наук» (ИАПУ ДВО РАН) «СОГЛАСОВАНО» «УТВЕРЖДАЮ» Руководитель направления Заместитель директора по научноподготовки аспирантов 03.06.01 образовательной и инновационной «Физика и астрономия», д.ф.-м.н. деятельности, д.ф.-м.н. _ Н.Г. Галкин _ Н.Г. Галкин « » сентября 2015 г. « » сентября 2015...»

«Муниципальное бюджетное общеобразовательное учреждение гимназия г. Гурьевска Рабочая программа учебного предмета астрономия_ в 11 классе (профильный уровень) (наименование предмета) Составила Матвеева В. В., учитель физики и астрономии Гурьевск 2015 г. Пояснительная записка Астрономия как наука о наиболее общих законах природы, выступая в качестве учебного предмета в школе, вносит существенный вклад в систему знаний об окружающем мире. Для решения задач формирования основ научного...»

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АЕЕНТСТВО НАУЧНЫХ ОРЕАНИЗАЦИЙ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное учреждение науки «Институт автоматики и процессов управления Дальневосточного отделения Российской академии наук» (ИАПУ ДВО РАН) «СОГЛАСОВАНО» СДВЕННС; Зам. директора по научноДиректор ИАПУ ДВО РАН /^ S \ образовательцой и инновационной ^емик деятельности, д.ф.-м.н. Н.Г. Галкин Ю.Н. Кульчин сентября 2015 г. нтября 2015 г. ПРОГРАММА ВСТУПИТЕЛЬНЫХ ИСПЫТАНИЙ по специальной дисциплине Направление...»

«АСТРОНОМИЯ I. ОБЩИЕ ПОЛОЖЕНИЯ В соответствии с образовательным стандартом учебного предмета «Астрономия» целями его изучения являются овладение учащимися основами систематизированных знаний о строении Вселенной, обучение учащихся способности познавать закономерности развития природных процессов, их взаимосвязанность и пространственно-временные особенности, формирование понимания роли и места человека во Вселенной. К основным задачам изучения учебного предмета «Астрономия» на III ступени общего...»

«Федеральное государственное образовательное бюджетное учреждение высшего профессионального образования «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ИНСТИТУТ МЕЖДУНАРОДНЫХ ОТНОШЕНИЙ (УНИВЕРСИТЕТ) МИД РОССИИ» «УТВЕРЖДАЮ» Председатель Приемной комиссии Ректор МГИМО (У) МИД России академик РАН А.В. ТОРКУНОВ Программа вступительного экзамена для поступления в магистратуру МГИМО (У) МИД России по направлению «Зарубежное регионоведение»     МОСКВА 2015 Порядок проведения вступительного экзамена по дисциплине «Основы...»

«УТВЕРЖДАЮ Заместитель Министра образования Республики Беларусь _В.А. Будкевич «25»июня 2014 г. Инструктивно-методическое письмо Министерства образования Республики Беларусь «Об организации образовательного процесса при изучении учебного предмета «Астрономия» в учреждениях общего среднего образования в 2014/2015 учебном году» I. ОБЩИЕ ПОЛОЖЕНИЯ В соответствии с образовательным стандартом учебного предмета «Астрономия» целями его изучения являются овладение учащимися основами систематизированных...»

«АСТРОНОМИЯ I. ОБЩИЕ ПОЛОЖЕНИЯ В соответствии с образовательным стандартом учебного предмета «Астрономия» целями его изучения являются овладение учащимися основами систематизированных знаний о строении Вселенной, обучение учащихся способности познавать закономерности развития природных процессов, их взаимосвязанность и пространственно-временные особенности, формирование понимания роли и места человека во Вселенной. К основным задачам изучения учебного предмета «Астрономия» на III ступени общего...»

«Международная общественная организация «Астрономическое Общество» XII отчетно-перевыборный съезд НАУЧНАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ «АСТРОНОМИЯ ОТ БЛИЖНЕГО КОСМОСА ДО КОСМОЛОГИЧЕСКИХ ДАЛЕЙ» Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова, Государственный астрономический институт им. П.К. Штернберга 25 – 30 мая 2015 г. Сборник резюме докладов Редакторы – проф. Н.Н. Самусь, В.Л. Штаерман Москва, 2015 Содержание Пленарные доклады Секция «Астрометрия и небесная механика» 13 Секция «Астрономические...»

«Suhayl 5 (2005) pp. 163-2 Послание относительно Тасйир (Tasyr) и проекции лучей Абу Марвана аль-Эсихи (Ab Marwn al-Istij) Julio Sams и Hamid Berrani Джулио Самсо и Хамид Беррани Перевод с английского G. Z. Киев 201 1 Введение 1.1 Автор Абу Марван Абд Аллах ибн Халаф аль-Эсихи (Ab Marwn cAbd Allh ibn Khalaf al-Istij) был астрономом и астрологом, кто жил и работал в Толедо и Куэнка во второй половине одиннадцатого столетия2. У нас нет никаких точных дат его рождения и смерти, но его семья, должно...»

«Федеральное государственное образовательное бюджетное учреждение высшего профессионального образования «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ИНСТИТУТ МЕЖДУНАРОДНЫХ ОТНОШЕНИЙ (УНИВЕРСИТЕТ) МИД РОССИИ» «УТВЕРЖДАЮ» Председатель Приемной комиссии Ректор МГИМО (У) МИД России академик РАН А.В. ТОРКУНОВ Программа вступительного экзамена для поступления в магистратуру МГИМО (У) МИД России по направлению «Зарубежное регионоведение» МОСКВА 2015 Порядок проведения вступительного экзамена по дисциплине «Основы...»

«РАЗРАБОТАНА УТВЕРЖДЕНО Центром функциональных магнитных Ученым советом Университета материалов (заседание ЦФММ от 28.08.2014 г., от «22» сентября 2014 г., протокол протокол № _5_) №1 ПРОГРАММА КАНДИДАТСКОГО ЭКЗАМЕНА ПО СПЕЦИАЛЬНОЙ ДИСЦИПЛИНЕ в соответствии с темой диссертации на соискание ученой степени кандидата наук Направление подготовки 03.06.01 Физика и астрономия Профиль подготовки Физика конденсированного состояния Астрахань – 2014 Программа кандидатского экзамена составлена в...»

«ISSN 0552-5829 РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК ГЛАВНАЯ (ПУЛКОВСКАЯ) АСТРОНОМИЧЕСКАЯ ОБСЕРВАТОРИЯ ВСЕРОССИЙСКАЯ ЕЖЕГОДНАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ С МЕЖДУНАРОДНЫМ УЧАСТИЕМ СОЛНЕЧНАЯ И СОЛНЕЧНО-ЗЕМНАЯ ФИЗИКА – 20 ТРУДЫ Санкт-Петербург Сборник содержит доклады, представленные на XVIII Всероссийской ежегодной конференции с международным участием «Солнечная и солнечно-земная физика – 2014» (20 – 24 октября 2014 года, ГАО РАН, Санкт-Петербург). Конференция проводилась Главной (Пулковской) астрономической обсерваторией...»

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО НАУЧНЫХ ОРГАНИЗАЦИЙ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ НАУКИ СПЕЦИАЛЬНАЯ АСТРОФИЗИЧЕСКАЯ ОБСЕРВАТОРИЯ РОССИЙСКОЙ АКАДЕМИИ НАУК (САО РАН) ПРИНЯТО УТВЕРЖДАЮ решением Ученого совета Директор САО РАН, САО РАН № _322_ член-корр. РАН от «_16_» сентября 2014 г. Ю.Ю. Балега «_»_ 2014 г. ОБРАЗОВАТЕЛЬНАЯ ПРОГРАММА ПОДГОТОВКИ НАУЧНО-ПЕДАГОГИЧЕСКИХ КАДРОВ В АСПИРАНТУРЕ 03.06.01 ФИЗИКА И АСТРОНОМИЯ Направление подготовки 01.03.02 АСТРОФИЗИКА И ЗВЕЗДНАЯ Направленность...»



 
2016 www.programma.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Учебные, рабочие программы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.