WWW.PROGRAMMA.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Учебные и рабочие программы
 


Pages:     | 1 | 2 || 4 | 5 |   ...   | 18 |

«КЛИМАТИЧЕСКИЕ И ЭКОЛОГИЧЕСКИЕ АСПЕКТЫ СОЛНЕЧНОЙ АКТИВНОСТИ VII ПУЛКОВСКАЯ МЕЖДУНАРОДНАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ ПО ФИЗИКЕ СОЛНЦА 7-11 июля 2003 года Конференция приурочена к 75-летию со дня ...»

-- [ Страница 3 ] --

1994 г. – в начале месяца вспышки имеются в каждый день прохождения ливней. В конце месяца ливни приходятся на интервал ЭЦМ 13, причем 500АЕ1000 нTл с 25 июля, т.е. там корпускулярные вторжения имелись.

С 1995 г. видно хорошее соответствие ливневых периодов именно возрастаниям концентрации ионов N (заштриховано на рис.1) плазмы СВ.

Прохождение КД не сопутствует ливням (18-21 июля).

Год минимума, 1996, в июле обозначен наличием вспышек, одна даже балла М, в начале экстремальных ливней. ЭЦМ 13л совпадает с ливнями и отчетливо соответствует ливням рост N.



В 1997 г. в июле нет геоэффективных вспышек, ливни наблюдаются в интервалах ЭЦМ 13л. Июль спокоен, W=10,4; экстремальные осадки приходятся на возрастания концентрации при одновременном росте V СВ.

В 1998 г. возрастает вспышечная активность, ливни очень интенсивны, меридиональные ЭЦМ доминируют.

–  –  –

Обсуждение результатов Экстремальные ливни в наибольшей мере представляются обусловленными ЭЦМ 13л, с отчетливой депрессией на полюсе, что обеспечивает интенсивное поступление циклонических масс влажного воздуха к высоким широтам и меридиональные прорывы холодного арктического воздуха. Динамика ЭЦМ 13л очень интенсивна, чем и провоцируется экстремальное выпадение ливней.

Вспышечные события в геоэффективном регионе солнечного диска обеспечивают поступление к Земле жестких компонент излучения, релятивистских частиц солнечных КЛ, мягкого рентгена, ультрафиолета и через определенный временной интервал порядка суток – вспышечный поток плазмы СВ. Экстремальные ливни в наибольшей степени приходятся на интервалы возрастания концентрации СВ, эта особенность видна на протяжении всего рассмотренного временного интервала.

Преимущественное наличие ЭЦМ 13 в последовательной смене циркуляций является характерной особенностью нынешней метеорологической эпохи. Столь резкий рост ЭЦМ 13 имеет конкретные физические причины – установление барической депрессии на полюсе и характерная динамика воздушных масс является наиболее выразительным признаком последних десятилетий. Солнечная активность растет все эти годы, прогнозируемого спада пока не наблюдается ни в числах Вольфа, ни в иных характеристиках СА. Перераспределение энергии в циркуляционных процессах в тропосфере может происходить под действием возмущающего фактора гелиофизической природы, “включающего” процессы перераспределения энергии в нижней атмосфере. Это процесс многофакторный, результатом его являются и экстремальные ливни.

Время завершения этой работы (конец мая 2003 г.) было отмечено двумя мощными протонными вспышками, вызвавшими большую магнитную бурю с Кр=9. В дни юбилея Санкт-Петербург осаждали надвигающиеся на город сильнейшие дождевые тучи, экстремальные ливни прошли во всей Европейской части России, Москва в течение 3-х дней была залита сильнейшими ливнями. Наступило похолодание, свойственное ЭЦМ 13л, сменившее устойчивый антициклон предпоследней недели мая. Последовательно протекавшие гелио- и геофизические события произвели мощный атмосферный отклик, и его проявлением были экстремальные ливни в первых числах июня 2003 г.

Работа выполнена по грантам 01-02-16357, 01-02-16307,01-05-64374.

Литература

1. Дзердзеевский Б.Л. Циркуляционные механизмы в атмосфере Северного полушария в ХХ столетии. Материалы метеорологических исследований. Междуведомственный геофизический комитет при Президиуме АН СССР, М., 1968. 240 с.

2. Савина С.С., Хмелевская Л.В. Динамика атмосферных процессов Северного полушария в ХХ столетии. Материалы метеорологических исследований № 9. Междуведомственный геофизический комитет при Президиуме АН СССР. Москва, 1984. С.5-146.

3. Вальчук Т.Е., Кононова Н.К., Мальнева И.В. и др. Солнечная активность, циркуляция атмосферы и проявления опасных природных процессов – селей и оползней. Труды Международной конференции «Солнечная активность и космические лучи после смены знака полярного магнитного поля Солнца», Санкт-Петербург, 2002. С.71-82.

4. Val’chuk T.E., Kononova N.K., Chernavskaja M.M. Climatic changes over 102 years period: helio- and geomagnetic parameters in connection with the North Hemisphere tropospheric circulation. Proceedings of the International Conference “Problems of geocosmos”, Ed-s V.S.Semenov, A.M.Lyatskaya, M.V.Kubyshkina et al. St.Petersburg, 2002. P.277-280.

5. Шумилов О.И., Касаткина Е.А., Распопов О.М. и др. Оценка климатического отклика на вариации солнечной и вулканической активности. Геомагнетизм и аэрономия. 2000. Т.40. №6. С.9-13.





6. Витинский Ю.И., Оль А.И., Сазонов Б.И. Солнце и атмосфера Земли.

Гидрометеоиздат. Ленинград. 1976. 351 с.

7. Чистяков В.Ф. О реальности цикла солнечных пятен. Солнечная активность и ее влияние на Землю. Владивосток. Дальнаука. Труды УАФО. 2001. Т.5, вып.5. С.127-151.

8. Солнечно-земные связи, погода и климат. Под ред. Б. Мак-Кормака, Т.Селиги, У.Робертса и др. М., «Мир», 1982. 384 с.

9. Касаткина Е.А., Шумилов О.И., Распопов О.М. Предсказание температурных изменений, вызванных солнечной активностью, до 2040г. Геомагнетизм и аэрономия. 2001. Т.41. №2. С.263-266.

10. Сытинский А.Д., Боков В.Н., Оборин Д.А. Зависимость циркуляции атмосферы Земли от процессов на Солнце и в межпланетной среде.

Геомагнетизм и аэрономия. 2003. Т.43. №1. С.136-142.

11. Таблицы значений индексов зональной циркуляции атмосферы на уровнях различных изобарических поверхностей 1949-1975 гг. Под ред.

Е.Н.Блиновой, Л., Гидрометеоиздат, 1978. 80 с.

12. Ковалев Е.Н., Игнатов Ю.С. Исследование связей высокоэнергетического фона космического излучения с гидрометеорологическими явлениями. Доклад на конференции «Солнце и космическая погода» 9-14 июня 2003 г. в Крыму.

Труды международной конференции, ГАО РАН, Пулково, 7-11 июля 2003

–  –  –

Abstract

A possible reason is discussed for the recently discovered discrepancies between the experimental data on the rate of solar rotation at high latitudes, where the effect of rotation should have been expected to be very small. We assign these discrepancies to the fact that heat transport undergoes in this region a change in character, because, in contrast to a nonrotating medium, a radial displacement of a convective element in a rotating medium involves excitation of an unbalanced azimuthal force.

В современной динамо теории принимается, что генерирующиеся в конвективной зоне вязкие силы способствуют как поддержанию наблюдаемого дифференциального вращения, так и генерации магнитного поля. Детальные расчеты по определению тех коэффициентов турбулентной вязкости, которые необходимы для получения вращения типа наблюдаемого на Солнце, проводились в работах Эллиота и др. [1] и Бруна и Тумре [2]. Магнитное поле в этих расчетах не учитывалось.

Выяснилось, что какое-то сравнительно грубое совпадение с наблюдениями возможно при соответствующем выборе параметров турбулентной вязкости, однако, многие важные вопросы, включая и теоретическое обоснование величины упомянутых коэффициентов вязкости, остаются неясными. Заметим ещё, что само предположение о возможности поддержания дифференциального вращения турбулентными силами находится в противоречии с выводами современной необратимой термодинамики.

Существенным недостатком цитированных работ является также тот факт, что влияние магнитного поля не было учтено. Дело в том, что во вращающейся звезде теплоперенос всегда приводит к тем или иным нарушениям условий равновесия. Если речь идет о лучистой зоне, устранение таких нарушений достигается благодаря возбуждению медленной меридиональной циркуляции Эддингтона–Свита (см. обзор в книге Тассуль [3]). В случае конвективного теплопереноса на любой радиально движущийся конвективный элемент действует несбалансированная азимутальная сила [4]. Компенсация последней силы возможна в присутствии зависящих от долготы вращательно-магнитных структур, возбуждение которых может происходить в присутствии соответствующего стационарного азимутального магнитного поля. В случае солнечной конвективной зоны по оценке, приведенной в упомянутой работе, максимум последнего поля (равный 110 кГ) достигается в подножии конвективной зоны на широте 45о. Можно предполагать, что такое поле является одним из основных элементов, формирующих солнечную активность.

Для построения теории этой активности большой интерес представляют пограничные зоны перехода к структурам, законы функционирования которых известны. В частности, заслуживает внимания зона высоких широт, где происходит переход к медленному вращению среды. Как раз в этой области возникает парадоксальная ситуация, выражающаяся в том, что скорость вращения претерпевает резкие скачкообразные вариации [5]. Более поздние данные одновременных наблюдений, проведенных по разным методикам [6], привели к различным скоростям вращения и к противоречащим друг другу распределениям высокоширотной скорости вращения Солнца.

Поскольку при обработке данных наблюдений в последней работе было использовано допущение о симметрии солнечного вращения относительно экваториальной плоскости, отсутствие такой симметрии на высоких широтах могло бы быть причиной обсуждаемых разногласий.

Итак, возникает вопрос, является ли вращение Солнца полностью симметричным относительно экватора.

Нами проводилось изучение самоформирующихся распределений вращения солнечной конвективной зоны в приближении, что реализуется условие минимума диссипации [7]. Последнее условие ранее использовалось в ряде работ (см. обсуждение проблемы в книге Тассуль[3]). Эти исследования свидетельствуют в пользу того, что в случае симметричного относительно экватора солнечного вращения самопроизвольно устанавливается дифференциальное вращение с более быстрым вращением на высоких широтах, но эта широтная дифференциация сильнее, чем наблюдаемая на Солнце. Наиболее сильное расхождение между теоретическим и наблюдаемым вращением имеет место вблизи той точки, где на Солнце присутствуют крутильные волны.

Вопрос о том, является ли последнее совпадение случайным или нет, ещё нуждается в выяснении.

Некоторые грубые предварительные расчеты говорят в пользу того, что приведенный вывод о самопроизвольном формировании дифференциального по широте вращения солнечной конвективной зоны справедлив и в общем случае произвольной симметрии вращения относительно экватора, однако такой вывод ещё нуждается в подтверждении. Важную роль в данной проблеме могут играть вышеупомянутые зависящие от долготы моды, возбуждение которых необходимо для компенсации азимутальной силы, действующей на любой радиально движущийся конвективный элемент. Дело в том, что четность первого нижнего индекса коэффициентов, определяющих величину зависящих от долготы мод, является дополнительной по отношению к аналогичной четности индекса коэффициентов осесимметричных мод [4].

В связи со сказанным становится возможным возбуждение несимметричных относительно экватора, но симметричных относительно оси вращения мод скорости. Более детальное рассмотрение этой проблемы ещё проводится в настоящее время.

Литература

1. J.R. Elliott, M.S. Miesch, and J. Toomre, Astrophys.J., 2000, v.533, p.546.

2. A.S. Brun and J.Toomre, Astrophys.J., 2002, v.570, p.865.

3. Ж.-Л. Тассуль, Теория вращающихся звезд, М., Мир, 1982.

4. Вандакуров Ю.В., ЖТФ, 2003, Т. 73, В. 3, С. 23-27.

5. Schou J., et al. Astrophys.J., 1998, v.505, p.390.

6. Schou J., et al. Astrophys.J., 2002, v.567, p.1234.

7. Вандакуров Ю.В., Письма в АЖ, 2002, Т. 28, В. 8, С. 633-640.

Труды международной конференции, ГАО РАН, Пулково, 7-11 июля 2003

–  –  –

CONDITIONS OF ORIGIN THE CROSSPOLAR CORONAL HOLES

Vasil’eva V.V., Makarov V.I., Tlatov A.G.

Pulkovo astronomical observatory, Russia; solar@narzan.com

Abstract

We have considered longitude distributions of high latitude coronal holes. It polar projections were built for this on synoptic maps of observatory Kitt Peak of observations in lines He10830A at period 1975-2003. Some of structures herewith possible there was interpret as coronal holes, beginning on middle or low latitudes, reaching pole and newly lowerring to equator along meridians in other longitude interval. As a rule, such coronal holes has between branches longitude shift near to 180о degrees and lifetime several rotations. Most distinctly such structures appear through 1-2 after polar reversal of magnetic field of Sun on phase of decline of solar activity. Herewith longitude distributions of polar holes on opposite pole nearly always is directed under 90о to given.

Введение Как правило, под полярными корональными дырами понимают высокоширотные (60o) изолированные корональные дыры [1]. Считается, что они образуются в результате дрейфа остатков активных областей на низких широтах, их число быстро растет в течение 1-1.5 лет после завершения переполюсовки магнитного поля, далее наблюдается плавный рост их площади и числа, достигая максимум в минимуме солнечной активности. Далее их число начинает уменьшаться, с появлением первых пятен нового цикла и они исчезают за 1-2 года до переполюсовки магнитного поля [1,2]. Существуют определенные различия между полярными и экваториальными корональными дырами. Так, они различаются по скорости вращения [3], уровнем долготной неоднородности [4,5], влиянием на формирование солнечного ветра и геомагнитные возмущения [6] Высказывается предположение о возможной связи полярных корональных дыр с уровнем активности следующего цикла активности [7]. Вместе с тем, деление корональных дыр на полярные и экваториальные только по признаку выше они 60о или ниже этого значения, возможно, является не совсем корректным. Так, анализ распределения ярких площадок в линии He10830 показывает [8], что экваториальные корональные дыры существуют на фазе роста активности в узкой широтной зоне +/-20о. Корональные дыры на широтах выше 40о образуют ветви дрейфа в направление к полюсам после переполюсовки магнитного поля и в направление экватора. Таким образом, существует представление о полярных дырах как о структурах, занимающих полярные шапки Солнца, со слабо выраженной долготной неоднородностью. Целью данной работы являлось изучение конфигурации полярных корональных дыр на различных фазах солнечного цикла активности.

Обработка данных Исходными данными для данной работы являлись синоптические карты наблюдений в линии He10830 обсерватории Китт Пик.

Корональные дыры на этих картах представлены как площадки достаточно большой площади, имеющие повышенную интенсивность.

Для изучения конфигурации полярных корональных дыр в период с 1974гг. мы применили процедуру построения полярной ортографической проекции для северного и южного полюсов Солнца. Таким образом, на основе синоптических карт обсерватории Китт Пик наблюдений в линии He10830А для кэррингтоновских оборотов N1622-2003 были построены по две карты полярной проекции. Уровень контрастности выбирался таким образом, что площадки с интенсивностью более 20 единиц выглядели как белые структуры, а биполярные области и волокна как темные. Такой уровень, в целом, соответствует уровню выделения корональных дыр при ручном выделении на обсерватории Китт Пик.

Для определения долготной неоднородности корональных дыр проводился визуальный просмотр созданных рядов. Оказалось, что в периоды 1978-1980, 1983-1984, 1987-1988, 1992, 1997-1998, 2002 гг.

полярные корональные дыры можно интерпретировать как структуры, начинающиеся на средних широтах, достигающие полюса и вновь опускающиеся к экватору вдоль меридианов в другом долготном интервале. Такие дыры мы называем здесь как кроссполярные корональные дыры. Примеры таких полярных корональных дыр представлены на рис. 1. Здесь приведены полярные проекции для северного и южного полушарий. Можно отметить, что корональные дыры в северном и южном полушарии имеют скрещенную ориентацию в долготном направлении. Вероятно, такие корональные дыры можно интерпретировать как суперпозицию корональной дыры полярной шапки, к которой примыкает одна или две среднеширотные корональные дыры.

В тоже время для этих структур имеется ряд особенностей общих свойств.

Так, в области широт выше ~40-60o корональная дыра вытянута вдоль прямой линии. На более низких широтах заметны характерные Рис.1. Полярные проекции северного (слева) и южного полушарий наблюдений в линии He10830 для некоторых оборотов 1982, 1989, 2002 годов. Светлыми областями выделены области повышенной эмиссии, ассоциируемые с корональными дырами.

спиралеподобные загибы, образующиеся вследствие дифференциального вращения. Наибольшую яркость корональная дыра имеет на высоких широтах. Такие корональные дыры подбирались на одном каком-либо полюсе Солнца. Одновременно на рис.1 представлены распределения на противоположных полюсах. Здесь нужно отметить, что на противоположном полюсе также существуют корональные дыры, вытянутые вдоль образующей, составляющей 90о с образующей корональной дыры противоположного полушария. Такое соответствие отмечается практически для всех рассмотренных структур. Также существует периодичность появления подобных корональных дыр в соответствие с фазой солнечной активности, а именно на фазе спада, спустя 1-2 года после переполюсовки и иногда на стадии роста нового цикла активности. Вероятно, этот факты позволяют говорить о регулярности и неслучайного обнаружения кроссполярных корональных дыр.

Очевидно, что основную роль в формировании корональных дыр играет поверхностное магнитное поле. Поэтому, аналогичные полярные карты магнитных полей строились по синоптическим картам магнитографа обсерватории Китт Пик. На рис. 2 представлены полярные проекции магнитного поля для полярных дыр, приведенных на рис.1. На них светлыми и темными тонами представлены соответственно положительные и отрицательные магнитные поля. Заметной долготной неоднородности в полярности магнитных полей, под кроссполярными корональными дырами не отмечается. В эпоху близкую к переполюсовки магнитного поля, на высоких широтах отмечаются значительные участки Солнца занятые магнитными полями различного знака. Но корональные дыры расположены только в областях занятыми магнитным полем, доминантным на полюсе (см. например фиг. 2 для оборота N1812). По краям языков, нового магнитного поля в линии He10830 могут наблюдаться яркие площадки небольшого размера.

Долготная неоднородность корональных дыр носит устойчивый характер на протяжении 1-2 лет. На рис. 3 представлено распределение площади полярных корональных дыр по долготе в период 2001-2002 гг.

Распределения неоднородно по долготе. Имеются активные долготы в первом приближении разнесенные на 180о, так в северном полушарии это долготы 90о и 270о, а южном 0о и 180о. Долготное распределение северного и южного полушарий можно интерпретировать как взаимно перпендикулярное. Направление неоднородности соответствует конкретному примеру для периода октября-ноября 2001, приведенного на рис. 1.

Таким образом, полярные корональные дыры являются лучшим индикатором высокоширотной долготной неоднородности. Взаимное Рис.2. Полярные проекции магнитных полей по данным Китт Пик, для соответствующих карт в линии He10830.

Рис. 3. Долготное распределение площади высокоширотных корональных дыр для периода 2001-2002 гг. для северного и южного полушарий.

ортогональное расположение полярных дыр в северном и южном полушариях, возможно, связано с секторной структурой ММП. Также следует отметить, что время их появления после максимума активности и переполюсовки магнитного поля Солнца совпадает с максимумом геомагнитных возмущений по aa индексам.

Работа выполнена при поддержке гранта РФФИ 02-02-16035 и 03-02ФНТП Астрономия; Программы Нестационарные процессы в астрономии; Договора ГАО-ИКИ “Топология магнитного поля Солнца…” Литература

1. Harvey, K. L., Recely, F. 2002. Solar Phys., v. 211, p. 31.

2. McIntosh, P. S. 2002, American Astronomical Society Meeting 200, #57.03

3. Insley J.E., Moore V, Harrison R.A., 1995, Solar Phys., v.160, p.1.

4. Sanchez-Ibarra, A. 1990, Solar Physics, v. 125, p. 125-132.

5. Иванов В.Г., Ихсанов Р.Н., 1997, тр.конф. Соврем. пробл. солн.

цикличности., ред. В.И.Макаров, В.Н.Обридко, С.-Петербург, с.76.

6. Sheeley, N. R., Jr. 1991, In: Solar Wind Seven; Proceedings of the 3rd COSPAR Colloquium, Goslar, Germany,, p. 263-271.

7. Bravo, S.; Stewart, G. 1994, Solar Physics, vol. 154, p. 377.

8. Тлатов А.Г., Тавастшерна К.С. 2002, в сб. Солнечная активн. и косм.лучи., ред. В.И.Макаров, В.Н. Обридко, С.-Петербург, с. 549.

Труды международной конференции, ГАО РАН, Пулково, 7-11 июля 2003

–  –  –

Abstract

The data on the galactic cosmic ray intensity near the Earth and in the distant heliosphere allow determination of the radial profiles of the intensity corresponding to the minima and maxima of the solar cycles 22 and 23. These profiles and the new definitions of the residual and 11-year intensity modulations to make them independent on the phase of the 22-year variation are briefly discussed. Special attention is paid to the conditions when it could be useful using these new definitions.

Introduction

In the last decade the role attributed to the cosmic rays in the terrestrial atmospheric activity increased and accordingly increased the interest of the space-weather community to the cosmic ray variations, the heliosphere and so on. Among the cosmic ray variations of different time scales the special interest is attracted to the long-term ones (with time scale 11 years) both because of their large amplitude and as they may influence the most interesting long-term (climatic) atmospheric changes. These variations include the following ones: the residual modulation of the interstellar galactic cosmic ray (GCR) intensity to that characterizing the least degree influence by the solar activity during the solar cycle (SC) minima, JIS Jm; the 11-year modulation of the above residual distribution of GCRs by the most active Sun during the SC maximum, Jm JM;

and, last, the 22-year variation of the GCR intensity between successive solar minima, due to changing polarity distribution of the large-scale interplanetary magnetic field (IMF). This polarity is usually described by the quantity A=+1 or A=-1, which sign coincides with that of the radial component of the high-latitude magnetic field in the northern photosphere. So the 22-year variation in the GCR intensity can be denoted as Jm,+ Jm,-, where the second subscript is the sign of A.

In the last two solar cycles (SC 22-23) the unique arrangement of the spacecraft in the heliosphere allows one to study not only the GCR intensity variations near the Earth but also their large-scale distribution in the heliosphere.

Recently in papers [1-3] the radial dependence was studied for all three main long-term GCR intensity variations. Here we briefly consider the results of these papers and then discuss in more details the new definitions of the main longterm GCRI variations, suggested in [3], in particular, the conditions, when it could be useful using them.

The radial profiles of the GCR intensity and its usual main variations During the last two solar cycles the GCR intensity for protons and other nuclei has been continuously measured aboard a net of spacecraft (IMP-8, Pioneer-10, 11, Voyager-1, 2). For each spacecraft both the pronounced 11-year (or solar cycle) variation opposite in phase to that in the sunspot number and the 22-year variation manifesting itself as the alternation of the higher and lower intensities during successive solar minima are present. Besides, there is a significant difference in the time profiles for different spacecraft. As the most important cause of this difference is the GCR intensity dependence on the heliocentric distance, knowing the time history of this distance it is possible to construct the radial profile of the GCR intensity for different phases of the solar cycle. This task is the easiest for the extreme SC phases (minima and maxima) as these phases are marked by the extremes (maxima and minima, correspondingly) in the GCR intensity time profiles.

Figure 1.

The radial profiles of the GCR intensity in the SC extreme phases are shown in Fig. 1 for the protons with the kinetic energy T=130-240 MeV (panel

a) and for the helium nuclei with T=180-450 MeV/n (b). The lines for maxima of SC 22 and 23, are marked as M22 and M23, respectively, while those for minima of the same SCs are marked as m22,- and m23,+, according to the sign of A for minima of the 22nd and 23rd SC, respectively. The “stars” near the right ordinate axes and the vertical dashed lines show the expected quantities – the interstellar intensities and position of the solar wind termination shock – according to [1, 2].

Before discussing the conclusions made in [1-3] from the radial profiles of the GCR intensity corresponding to the minima and maxima of the SC22-23, let us note another advantage of using these radial profiles. If one considers the GCR intensity J(t) changing at the fixed heliocentric distance (e.g., near the Earth, r=1 AU), the knowledge of the extreme intensities - Jm,+, Jm,-, and JM – allows him to predict with better assurance the GCR behavior or to estimate the ~ degree of, e.g., the normalized modulation, M = (J m J (t ) ) (J m J M ) 100, %, where Jm stands for Jm,- or Jm,+ depending on the phases of the solar and magnetic cycles. Quite similarly the knowledge of the radial profiles of the extreme intensities, Jm,+(r), Jm,- (r), and JM(r), allows one having J(r, t) at the changing r(t) to better predict the GCR behavior and to normalize its modulation ~ using generalized expression M = (J m (r (t )) J (r (t ), t ) ) (J m (r (t )) J M (r (t ))) 100, %.

Now let us return to the conclusions of [1-3]. As one can see from Fig. 1, the GCR intensity for all SC phases is significantly lower than that in the interstellar medium, necessitating the strong modulation of the intensity in the part of the heliosphere beyond the solar wind termination shock. The radial profiles of the GCR intensity for the maxima of SC 22 and 23 are different which corresponds to the different maximum levels of the sunspot activity in these cycles. The special attention must be given to different slopes of the radial profiles in the GCR intensity, corresponding to the successive solar minima (and, consequently, opposite sign of A).

This last fact makes the usually defined main long-term GCR modulations

– the residual, JIS Jm,+/-, and the 11-year, Jm,+/- JM, ones - dependent on the phase of the 22-year, or magnetic, variation, Jm,+ Jm,-.

On the new definitions of the residual and 11-year GCR intensity variations In [3] we considered it strange that both the residual GCR modulation (which from our, probably nave, point of view should characterize the decrease of the intensity from its level in the local interstellar medium to that corresponding to the most quiet Sun) and the 11-year GCR modulation (which should characterizes the decrease in the intensity due to the growth in the level of the disturbance of the heliospheric magnetic field from the minimum to the maximum of the solar activity) depend on the phase of the solar magnetic cycle.

Of course, we understand that it is due to the fact that the changes in the sunspot activity are coexisting with the magnetic solar cycle, which influences the cosmic rays especially during low solar activity.

Nevertheless we tried to estimate the characteristics of the GCR variations in their “nave” sense. It could be done if one considers the GCR intensity in the solar minimum with the “switched-off” magnetic cycle (Jm,0). Then we redefined residual and 11-year modulations of the GCR intensity as JIS Jm,0 and Jm,0 JM, respectively, independent on the phase of the 22-year variation of the intensity, Jm,+ Jm,-.

Of course, it is impossible to switch-off the magnetic cycle in the real heliosphere, however we can get some notions about Jm,0 solving the usual boundary problem for J (r, t ), taking А=0 (i. e., without the magnetic drifts and so on). It follows from [4], that as the most crude approximation one can use Jm,0 (Jm,+ + Jm,-)/2. Using this approximation we found in [3] rather unusual fact, that the amplitude of the 22-year variation in the GCR intensity grows with the heliocentric distance, while those of the residual and 11-year variations, as one would expect, decrease to the outer heliosphere.

However, we feel, that the introduction of new notions should be better justified. If we suggest to consider the GCR intensity Jm,0 corresponding to the “switched-off” magnetic drifts in the periods when this drift is actually the strongest factor, we should demonstrate that this virtual intensity and the new definitions of the GCR modulations connected with it can help us to better understand the real variations of the GCR intensity or, at least, we should formulate the conditions when it is possible.

Let, as we discussed in [5], the GCR intensity be governed by the heliospheric factors of both toroidal (T) and poloidal (P) branches, JT,P. The first group could be characterized by the strength BIMF of the interplanetary magnetic fields. To characterize the phase of the P-activity it is better to use, instead of A, the steadily changing magnetic axis angle m between the angular velocity of the Sun and the dipole magnetic moment of the large-scale photospheric magnetic field (its cosine µm coincides with A during the SC minima).

As an illustration in Fig. 2 the time history is shown for the SC 21-22 (1976-1997) of all three quantities - the GCR intensity (the monthly count rate N Mu of the omnidirectional Geiger counter in the maximum of the transition curve in the stratosphere at Murmansk, panel a), the strength BIMF ([6], b), and the magnetic axis angle m (d). The bands shaded by slashes in panels b–d show the maximum SC phases according to [7]. Both the 27-day average data (the thin lines) and those 7-point smoothed (the thick lines) are shown. We define m using the pseudo-tilt of the heliospheric current sheet (t, [8], panel c) as t A =1, for m = t A = 1,, for (1 A) + t A, for 1 A where –1A1 during the periods of the reversal of the heliospheric magnetic field. The process of this reversal is rather poorly studied and to show the behavior of m in (d) we suggested that A changed linearly with time during these periods. As the periods of the reversal we took those when the heliospheric current sheet tilt t 65°. Actually, during these periods the current sheet form is the most complicated and often there are even multiple current sheets. The vertical bands shaded by the back slashes show these periods in panels c and d.

Also for illustration the dependence NMu(BIMF,m) for SC 22 (1986-1996) is shown by the thick solid 3D line in Fig. 3 with the GCR intensities Jm,+, Jm,-, Jm,0, JM, and JIS marked by the squares with the labels near the NMu(BIMF,m) line. The thin solid 2D line shows the projection of the NMu(BIMF,m) line on the (BIMF-m)-plane, the unlabeled squares being the projection (along the dotted vertical lines) of the above GCR intensities on the same plane. The GCR intensity variations can be considered as the movements in (BIMF-m)-plane, the z-coordinate, the intensity, changing. Then the labeled arrows show the usual definitions of the residual and 11-year GCR intensity modulations, while the unlabeled arrows stand for the same modulations defined by us.

Figure 2. Figure 3.

So if we consider the GCR intensity variation as movement in (BIMF-m)plane, two alternative situations are possible:

1. The GCR intensity depends not only on the position but also on the trajectory of this movement.

In particular, in the SC maxima, when the reversal of the high-latitude solar magnetic fields occurs and µ0, some P-effects are still important for the GCR intensity (e.g., the disordered magnetic drifts or, probably, other effects proportional to µ M / t ). In this case the suggested introduction of Jm,0 characterized by the total absence of the P-effects, and the movement through it adds little to the understanding of the real GCR variations.

2. If the GCR intensity depends only on the position in the BIMF-µ plane, then, for example, its transition from point 1 (B1, 1) to point 2 (B2, 2) can be considered as subsequent transitions JB1,1 JB1,2, JB1,2 JB2,2 or vice versa. For the main long-term GCR intensity variations the suggested virtual state Jm,0 plays the role of the intermediate point (B1,2) for the 22-year variation, Jm,+ Jm,-, the end point for the residual modulation, JIS Jm,0, and the starting point for the 11-year modulation, Jm,0 JM.

We believe that in the last case the breaking of the real composite GCR variation process into the succession of two subprocesses each of them characterized by the change of only one of the main modulating factors (from Tor P-branches) could help to better understand the real GCR variation. In particular, the introduction of the suggested new GCR notions - Jm,0, JIS Jm,0, Jm,0 JM - can result in the better understanding of the real long-term GCR intensity variations.

Acknowledgements

The work is done with the partial support from the RFFI (grants № 02– 02–16262, 02–02–31013, 01–02–16131) and INTAS (grant № 2000-752).

References

1. Webber W. R., and Lockwood J. A. // J. Geophys. Res. 2001. V. 106. No.

A12. P. 29323

2. Webber W. R., and Lockwood J. A. // J. Geophys. Res. 2001. V. 106. No.

A12. P. 29333

3. Webber W. R., and Krainev M. B. // Proceedings. RAS. ser. phys.. in print (in Russian)

4. Krainev M. B. // PhD Thesis. 1980. Lebedev Physical Institute AS USSR.

Moscow (in Russian)

5. Krainev M. B. // These Proceedings

6. http://nssdc.gsfc.nasa.gov/omniweb/ow.html

7. Obridko, V.N., and Shelting B.D.// Proceedings of RAS, 2003, in press (in Russian)

8. http://quake.stanford.edu/~WSO/ Труды международной конференции, ГАО РАН, Пулково, 7-11 июля 2003

–  –  –

НИИ Радиофизики СПбГУ, Санкт-Петербург, Россия, vereten@SV2135.spb.edu 2 ФТИ им. А.Ф. Иоффе РАН, Санкт-Петербург, Россия, v.dergachev@pop.ioffe.rssi.ru

–  –  –

Ioffe Physico-Technical Institute, St.-Petersburg, Russia, v.dergachev@pop.ioffe.rssi.ru

Abstract

Variations of the surface pressure in the North Atlantic for the period 1874-1995 were compared with the solar activity characteristics and the galactic cosmic ray (GCR) intensity.

It was found that the increase of solar activity and the decrease of GCR fluxes during the last century were accompanied by the increase of the surface pressure in the mid-latitudinal (45N) belt of the North Atlantic in the cold (October-March) period. A negative correlation of the pressure variations in this region and the GCR intensity variations was also observed in the 11-yr solar cycle, mainly in the west phase of quasi-biennial oscillations of the atmosphere. The spectra of the surface pressure and of the 10Be concentration which characterizes the GCR intensity were found to contain coinciding peaks at several main periods. Most significant GCR effects on the pressure variations were observed in the regions of the intensive cyclogenesis. The results obtained suggest the GCR influence on the cyclone formation and development in the North Atlantic region.

Введение. Как известно, зона умеренных и субполярных широт северной части Атлантического океана представляет особый интерес для изучения изменений погоды и климата как область формирования и развития циклонов.

Показано, что во время форбуш-понижений галактических космических лучей (ГКЛ) циклоническая завихренность уменьшается преимущественно в океаническом секторе умеренных широт [1]. В настоящей работе проводится исследование вариаций приземного давления в Северной Атлантике за период 1874-1995 гг. [2], позволяющее оценить изменения интенсивности циклонических процессов в этом регионе, и сопоставление этих изменений с вариациями потока ГКЛ.

Долгопериодные колебания приземного давления в Северной Атлантике. На рис.1а представлен временной ход приземного давления, осредненного по различным широтным областям Северной Атлантики, для холодной (октябрь-март) половины года (толстой линией показаны 11летние скользящие средние). Данные, представленные на рис.1а, показывают, что наряду с короткопериодными (длительностью порядка нескольких лет) флуктуациями приземное давление в умеренных и субполярных широтах (45-65°N) испытывает в холодное полугодие долгопериодные колебания с максимумами в 80-90 гг. XIX века и 50-70 гг.

XX века. В низкоширотной части Северной Атлантики (20-40°N), включающей субтропический пояс высокого давления, наблюдаются изменения давления с тем же периодом, но противоположного знака. Для теплого полугодия, когда циклонические процессы менее интенсивны, аналогичных долговременных изменений давления не обнаружено.

а б

–  –  –

На рис.1б сопоставлены 11-летние скользящие средние приземного давления в Северной Атлантике, чисел солнечных пятен и геомагнитного аа-индекса. На нижней панели рис.1б приведены изменения концентрации космогенных изотопов 14С и 10Be, характеризующих интенсивность потока ГКЛ [3,4]. Сравнение этих кривых показывает, что период увеличения приземного давления в области широт 45-65°N совпадает с периодами повышения солнечной и геомагнитной активности и соответствующего понижения интенсивности ГКЛ с начала и до 70-х гг. XX века.

Наблюдаемое увеличение приземного давления в умеренных широтах свидетельствует об ослаблении циклонических процессов в этой области, которое может быть связано с уменьшением потока ГКЛ.

Спектральный анализ исследуемых данных. При выявлении короткопериодных колебаний давления и индексов солнечногеомагнитной активности использовался метод построения выборочной оценки нормированной спектральной плотности [5]. Для обоснования достоверности выявленных периодичностей применялся дополнительный анализ высокочастотной составляющей исследуемых временных рядов, получаемой в результате линейной фильтрации исходных данных с различными частотами “среза” линейного высокочастотного фильтра.

Обнаружено, что спектры приземного давления существенно различаются в зависимости от широтной зоны и времени года. На рис.2а представлены выборочные оценки нормированной спектральной плотности приземного давления в Северной Атлантике в холодный период для частот “среза” 7, 11, 17, 23, 29 и 37 лет. Видно, что в этот период в умеренных широтах (45-65°N) наиболее значимы гармоники с периодами 9, 12 и 15.5-16 лет. Статистически достоверной (уровень значимости 95%) является также гармоника 10.5 лет. В низкоширотной Северной Атлантике в то же полугодие преобладают колебания с периодом 8 лет. В теплое полугодие в спектре давления в умеренных широтах практически отсутствуют гармоники, наблюдавшиеся в холодный период, основной является гармоника с периодом 20-21 год. В низкоширотной области, как и в холодное полугодие, наиболее выражена 8-летняя гармоника. Более короткие циклы (менее 7 лет) не оказывают существенного влияния на климат, поэтому в данной работе не рассматриваются.

На рис.2б представлены спектральные плотности аа-индекса, характеризующего геомагнитную возмущенность, которая зависит от возмущенности межпланетного магнитного поля, модулирующего потоки ГКЛ, и концентрации 10Be. Спектры обеих величин обнаруживают ярко выраженную 11-летнюю периодичность, но при этом устойчивые максимумы спектральной плотности наблюдаются также для периодов 12лет для 10Be и 13, 15-16 лет для аа-индекса. Сопоставление спектров вариаций давления и указанных величин позволяет предположить, что гармоники 12, 16 и 10.5 лет, наблюдаемые в умеренных

–  –  –

Период, лет Период, лет Рис.2.

Вариации приземного давления в североатлантической зоне циклогенеза. Известно, что важную роль в процессе циклогенеза играет адвекция холода [6]. В связи с этим наибольшая частота возникновения циклонов наблюдается в зимнее время у восточных берегов материков, где наибольшие контрасты температур сочетаются с адвекцией холода, направленной с севера материков на океаны. В Северной Атлантике зоной интенсивного циклогенеза является район, включающий п-ов Лабрадор и о. Ньюфаундленд.

Рис.3а показывает наличие тесной связи между долгопериодными колебаниями приземного давления в умеренных широтах Северной Атлантики (45-65°N) и в районе Лабрадор-Ньюфаунленд. Это позволяет предположить, что изменения давления, наблюдаемые в указанной области Северной Атлантики, обусловлены в заметной степени изменениями в условиях формирования и развития циклонов в зоне усиленного циклогенеза. В таком случае можно ожидать, что эффекты ГКЛ в вариациях приземного давления (интенсивности циклогенеза) будут наиболее четко выражены именно в этих зонах.

Действительно, в спектре приземного давления в районе ЛабрадорНьюфаундленд в холодное полугодие (рис.3б) наряду с 9-летней

–  –  –

8 -1 -4

–  –  –

-1 -4

–  –  –

-3 2 -12 0 -4

–  –  –

Рассмотрим изменения давления в районе Лабрадор-Ньюфаундленд в 11-летнем солнечном цикле. На рис.4б (верхняя панель) представлены вариации давления и скорости счета нейтронного монитора в Клаймаксе, полученные вычитанием 11-летних скользящих средних. Видно, что на протяжении трех циклов солнечной активности (с 19-го по 21-й) наблюдается обратная связь между изменениями давления в указанной области и интенсивностью ГКЛ, т.е. увеличение потока ГКЛ приводит к уменьшению давления (усилению циклогенеза). Данные эффекты наиболее выражены в западной фазе квазидвухлетних осцилляций атмосферы (рис.4б, нижняя панель).

Обсуждение и выводы. Приведенные выше данные свидетельствуют о связи колебаний приземного давления в Северной Атлантике с вариациями потока ГКЛ во временных масштабах от 10 до 100 лет. Эти эффекты наиболее четко выражены в холодное полугодие в североатлантической зоне циклогенеза, что позволяет сделать вывод о возможном влиянии ГКЛ на интенсивность формирования и развитие внетропических циклонов. Увеличение давления в умеренных широтах Северной Атлантики на протяжении нескольких десятилетий XX века может быть интерпретировано как результат ослабления циклогенеза в связи с долгопериодным уменьшением потока ГКЛ, обусловленным ростом солнечной активности. Обратная связь между потоками ГКЛ и вариациями приземного давления в зоне усиленного циклогенеза наблюдается также для нескольких 11-летних солнечных циклов. Таким образом, эффекты ГКЛ в вариациях приземного давления (интенсивности циклогенеза) во временных масштабах от 10 лет до нескольких десятилетий согласуются с эффектами форбуш-понижений ГКЛ в изменениях циклонической завихренности над океанами [1].

Результаты данного исследования позволяют предположить, что увеличение потока ГКЛ способствует интенсивности циклогенеза в Северной Атлантике. Поскольку внетропические циклоны возникают и развиваются в зонах больших горизонтальных градиентов температуры, предполагаемый механизм эффектов ГКЛ может включать увеличение этих градиентов за счет изменений радиационно-теплового баланса, обусловленных влиянием ГКЛ на состояние облачности.

Литература

1. Tinsley B.A., Deen, G.W. J.Geophys.Res, 1991, 96, 22283-22296.

2. Mean Sea Level Pressure (MSLP) data, ftp://ftp.cru.uea.ac.uk.

3. Stuiver M., Braziunas T.F. The Holocene, 1993, 3, 289-305.

4. Beer J., Blinov A., Bonani G. et al. Nature, 1990, 347, 164-166.

5. Дженкинс Г., Ваттс Д. Спектральный анализ и его приложения, М.:

Мир, 1972, 288 с.

6. Матвеев Л.Т. Теория общей циркуляции атмосферы и климата Земли.

Л.: Гидрометеоиздат, 1991, 296 с.

Труды международной конференции, ГАО РАН, Пулково, 7-11 июля 2003

–  –  –

Danish Meteorological Institute, Copenhagen, Denmark, pth@dmi.dk

Abstract

The solar cosmic ray (SCR) effects on the lower atmosphere characteristics in the North Atlantic were studied, for the particle energy above 90 MeV. Aerological sounding data, relative vorticity data at different levels of the troposphere and the lower stratosphere as well as the weather charts at the Earth’s surface were used. Noticeable pressure and temperature decreases in the troposphere accompanied by the cyclonic vorticity increases were found near the south-eastern part of Greenland and the Faeroe Islands after the burst onsets. The weather chart analysis showed that the detected effects are caused, as a rule, by the intensification of the re-deepening (i.e. the regeneration) of well developed (having already reached the stage of the maximum development) cyclones near the Greenland coast which is the region of the arctic front. The results obtained suggest that the energetic SCR seem to influence the cyclone evolution in the North Atlantic. A possible mechanism of these effects may involve the radiative forcing of the high-level cloud formation associated with the SCR bursts under study.

It is well known that the weather in middle latitudes strongly depends on extratropical cyclones forming and developing over the North Atlantic and North Pacific regions. So the solar activity influences on the cyclone genesis and development in these regions is of substantial interest. The cyclone evolution in investigations of solar-terrestrial links has usually been studied using Vorticity Area Index (VAI) defined as the area where the sum of the relative vorticity, characterizing the horizontal air rotation in the cyclone, and the planetary vorticity (the Coriolis parameter due to the Earth’s rotation) exceeds some arbitrary limit [1]. However, this index seems to be not enough to provide detailed information about the processes in the individual cyclone and the mechanism of solar influences remains unclear. In this work we study the solar activity effects on the cyclone development in the North Atlantic, the data of aerological soundings, the relative vorticity and the weather charts being used.

Since these effects seem to be closely related to the cosmic ray variations, we consider the changes of these meteorological characteristics associated with the Solar Cosmic Ray (SCR) bursts, for the particle energy above 90 MeV, i.e.

enough to penetrate the stratosphere heights.

The aerological sounding data (the geopotential heights of the different pressure levels and the temperature at these levels) were taken for the following Danish stations: Tasiilaq (65.5°N, 38°W, the east coast of Greenland), Thorshavn (62°N, 6.5°W, the Faeroe Islands) and Jgersborg (56°N, 12°E, Denmark), the geomagnetic latitudes of these stations being 74°N, 65°N and 56°N, respectively. The first two stations are of particular interest, since they are situated in the region of the arctic front, which is one of the main atmosphere fronts, separating the cold arctic air over Greenland and the warmer air over the ocean in middle latitudes. Most extratropical cyclones are known to arise and develop at the main atmosphere fronts, where there are high temperature contrasts, especially in the cold half of year. On the other hand, the region of the Greenland coast situated at rather high (above 65°N) geomagnetic latitudes turns to be in the region of the proton intrusion for the particle energy above 90 MeV.

To study the SCR effects with the superposed epoch analysis, a set of 33 isolated events in the cold half a year (October-March) was selected for the period 1980-1989 [2,3], the days of the first aerological sounding after the event onset being considered as the key (t=0) dates.

The mean variations in pressure and temperature associated with the bursts under study are presented in Fig.1 for the high-latitudinal stations. It is seen that the SCR effects are the most pronounced at Tasiilaq (Greenland), where a noticeable pressure decrease (i.e. a decrease of the geopotential heights of the pressure levels) is observed in the whole troposphere and the very lower part of the stratosphere. The minimum of the pressure is reached on the next day after the event onset and the greatest lowering of the pressure levels (by 55-65 gp.m, the confidence level being 95-98% according to the modified Student tTASIILAQ (65.5N, 38W) TASIILAQ (65.5, 38W) Pressure, mb

-20

-1

-40

–  –  –

Pressure, mb

-20

-1

-40

–  –  –



Pages:     | 1 | 2 || 4 | 5 |   ...   | 18 |
Похожие работы:

«РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК ГЛАВНАЯ (ПУЛКОВСКАЯ) АСТРОНОМИЧЕСКАЯ ОБСЕРВАТОРИЯ ВСЕРОССИЙСКАЯ АСТРОМЕТРИЧЕСКАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ «ПУЛКОВО–2015» 21 – 25 сентября 2015 г. ТЕЗИСЫ ДОКЛАДОВ Санкт-Петербург Сборник содержит тезисы докладов, включенных в программу Всероссийской астрометрической конференции «Пулково-2015», 21–25 сентября 2015, г. Санкт-Петербург. Конференция проводится Главной (Пулковской) астрономической обсерваторией РАН. Тематика конференции включает в себя широкий круг вопросов, посвященных...»

«Федеральное государственное образовательное бюджетное учреждение высшего профессионального образования «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ИНСТИТУТ МЕЖДУНАРОДНЫХ ОТНОШЕНИЙ (УНИВЕРСИТЕТ) МИД РОССИИ» «УТВЕРЖДАЮ» Председатель Приемной комиссии Ректор МГИМО (У) МИД России академик РАН А.В. ТОРКУНОВ Программа вступительного экзамена для поступления в магистратуру МГИМО (У) МИД России по направлению «Зарубежное регионоведение» МОСКВА 2015 Порядок проведения вступительного экзамена по дисциплине «Основы...»

«Муниципальное бюджетное общеобразовательное учреждение гимназия г. Гурьевска Рабочая программа учебного предмета астрономия_ в 11 классе (профильный уровень) (наименование предмета) Составила Матвеева В. В., учитель физики и астрономии Гурьевск 2015 г. Пояснительная записка Астрономия как наука о наиболее общих законах природы, выступая в качестве учебного предмета в школе, вносит существенный вклад в систему знаний об окружающем мире. Для решения задач формирования основ научного...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования «Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского» Основная профессиональная образовательная программа Уровень высшего образования Подготовка кадров высшей квалификации Направление подготовки 03.06.01 – Физика и астрономия Направленность образовательной программы Физика конденсированного состояния (01.04.07) Квалификация Исследователь....»

«Учебные циклы по астрономии (Звездный зал) АБ.№1 ПЕРВЫЕ ШАГИ В МИР АСТРОНОМИИ (1 КЛАСС) Звездные сказки. 1. Путешествие по звездному небу с героями мифов и сказок. Солнце красное. 2. Все красивое на Руси раньше называли красным, Солнце тоже. Все о Солнце почему оно светит, почему бывает рассвет и закат, что такое затмение, сияние и т.д. Земной шар. 3. Мифы о Земле. Размеры, вращение земного шара. Взгляд на Землю из космоса. Звездное небо. Лунное путешествие. 4. Древние представления о Луне....»

«АСТРОНОМИЯ I. ОБЩИЕ ПОЛОЖЕНИЯ В соответствии с образовательным стандартом учебного предмета «Астрономия» целями его изучения являются овладение учащимися основами систематизированных знаний о строении Вселенной, обучение учащихся способности познавать закономерности развития природных процессов, их взаимосвязанность и пространственно-временные особенности, формирование понимания роли и места человека во Вселенной. К основным задачам изучения учебного предмета «Астрономия» на III ступени общего...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Кемеровский государственный университет» (КемГУ) Физический факультет Программа вступительных испытаний для поступающих на обучение по программам подготовки научно-педагогических кадров в аспирантуре Направление подготовки 03.06.01 – физика и астрономия Направленность программы 01.04.07 – физика конденсированного состояния Квалификация...»

«ПРОГРАММА – МИНИМУМ кандидатского экзамена по курсу «История и философия науки» «История астрономии» Введение В основу настоящей программы положена дисциплина: история и методология астрономии. Программа-минимум разработана Институтом истории естествознания и техники им. С. И. Вавилова РАН и Государственным астрономическим институтом им. П. К. Штернберга МГУ и одобрена экспертными советами ВАК Минобразования России по истории и по физике. 1. Истоки и особенности формирования и развития...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ПРИКАЗ от 30 июля 2014 г. N 867 ОБ УТВЕРЖДЕНИИ ФЕДЕРАЛЬНОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО ОБРАЗОВАТЕЛЬНОГО СТАНДАРТА ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ ПО НАПРАВЛЕНИЮ ПОДГОТОВКИ 03.06.01 ФИЗИКА И АСТРОНОМИЯ (УРОВЕНЬ ПОДГОТОВКИ КАДРОВ ВЫСШЕЙ КВАЛИФИКАЦИИ) Список изменяющих документов (в ред. Приказа Минобрнауки России от 30.04.2015 N 464) В соответствии с подпунктом 5.2.41 Положения о Министерстве образования и науки Российской Федерации, утвержденного постановлением...»

«ISSN 0552-5829 РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК ГЛАВНАЯ (ПУЛКОВСКАЯ) АСТРОНОМИЧЕСКАЯ ОБСЕРВАТОРИЯ РАН ВСЕРОССИЙСКАЯ ЕЖЕГОДНАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ ПО ФИЗИКЕ СОЛНЦА ГОД АСТРОНОМИИ: СОЛНЕЧНАЯ И СОЛНЕЧНО-ЗЕМНАЯ ФИЗИКА – 2009 ТРУДЫ Санкт-Петербург Сборник содержит доклады, представленные на Всероссийской ежегодной конференции по физике Солнца «Год астрономии: Солнечная и солнечно-земная физика – 2009» (XIII Пулковская конференция по физике Солнца, 5-11 июля 2009 года, Санкт-Петербург, ГАО РАН). Конференция...»

«Аннотация основной образовательной программы «ПЕДАГОГИЧЕСКОЕ ОБРАЗОВАНИЕ» Магистерская программа «ФИЗИКО-АСТРОНОМИЧЕСКОЕ ОБРАЗОВАНИЕ»Наименование образовательной программы: основная образовательная программа подготовки магистра педагогического образования Направление подготовки: 050100 ПЕДАГОГИЧЕСКОЕ ОБРАЗОВАНИЕ, магистерская программа ФИЗИКОАСТРОНОМИЧЕСКОЕ ОБРАЗОВАНИЕ Факультет: физики Требования к начальной подготовке: прием на обучение по программе производится для бакалавров по любому...»

«ПРОГРАММА ИТОГОВОЙ КОНФЕРЕНЦИИ КАЗАНСКОГО (ПРИВОЛЖСКОГО) ФЕДЕРАЛЬНОГО УНИВЕРСИТЕТА за 2013 ГОД ОБРАЗОВАНИЕ И НАУКА Казань 2013 МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКИЙ (ПРИВОЛЖСКИЙ) ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ПРОГРАММА ИТОГОВОЙ КОНФЕРЕНЦИИ за 2013 ГОД ОБРАЗОВАНИЕ И НАУКА Казанский (Приволжский) федеральный университет ОГЛАВЛЕНИЕ НАУЧНЫЕ НАПРАВЛЕНИЯ Резонансные свойства конденсированных сред.5 Радиофизические исследования природных сред и информационные системы.9 Сложные...»

«Федеральное государственное образовательное бюджетное учреждение высшего профессионального образования «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ИНСТИТУТ МЕЖДУНАРОДНЫХ ОТНОШЕНИЙ (УНИВЕРСИТЕТ) МИД РОССИИ» «УТВЕРЖДАЮ» Председатель Приемной комиссии Ректор МГИМО (У) МИД России академик РАН А.В. ТОРКУНОВ Программа вступительного экзамена для поступления в магистратуру МГИМО (У) МИД России по направлению «Зарубежное регионоведение» МОСКВА 2015 Порядок проведения вступительного экзамена по дисциплине «Основы...»

«РОСЖЕЛДОР Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования Ростовский государственный университет путей сообщения (ФГБОУ ВПО РГУПС) РАБОЧАЯ ПРОГРАММА ДИСЦИПЛИНЫ Б1.В.ОД.6 ФИЗИКА КОНДЕНСИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ НАПРАВЛЕНИЕ ПОДГОТОВКИ 03.06.01 «Физика и астрономия» Ростов-на-Дону 2014 г. Цели и задачи дисциплины Целью дисциплины «Физика конденсированного состояния» является формирование у аспирантов углубленных профессиональных знаний в области...»

«ТУРИЗМ КАК ФАКТОР СОЦИАЛЬНОЭКОНОМИЧЕСКОГО РАЗВИТИЯ ТЕРРИТОРИЙ ГАСТРОНОМИЧЕСКАЯ СОСТАВЛЯЮЩАЯ РЕГИОНАЛЬНОГО ТУРПРОДУКТА Абрамкина Т.Н., Иркутский государственный университет, г. Иркутск Гастрономический туризм в последнее время стремительно набирает обороты во всём мире. Однако если за рубежом данный сегмент довольно хорошо развит, то в России этот вид туризма только начинает зарождаться. Актуальность исследования обусловлена тем, что на сегодняшний день выбор гастрономических туров по России...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования «Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского» Основная профессиональная образовательная программа Уровень высшего образования Подготовка кадров высшей квалификации Направление подготовки 03.06.01 – Физика и астрономия Направленность образовательной программы Акустика (01.04.06) Квалификация Исследователь. Преподаватель-исследователь...»

«ПРОГРАММА вступительного испытания в аспирантуру по направлению подготовки 03.06.01 «Физика и астрономия»Содержание программы: I. Пояснительная записка II. Программа. Содержание разделов III. Рекомендуемая литература I. Пояснительная записка Целью вступительного испытания является установление уровня подготовки абитуриентов, поступающих в аспирантуру, к учебной и научной работе и соответствие его подготовки требованиям государственного образовательного стандарта высшего профессионального...»

«Утвержден приказом Министерства образования и науки Российской Федерации от 30 июля 2014 г. N 867 ФЕДЕРАЛЬНЫЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ОБРАЗОВАТЕЛЬНЫЙ СТАНДАРТ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ УРОВЕНЬ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ ПОДГОТОВКА КАДРОВ ВЫСШЕЙ КВАЛИФИКАЦИИ НАПРАВЛЕНИЕ ПОДГОТОВКИ 03.06.01 ФИЗИКА И АСТРОНОМИЯ Список изменяющих документов (в ред. Приказа Минобрнауки России от 30.04.2015 N 464) I. ОБЛАСТЬ ПРИМЕНЕНИЯ Настоящий федеральный государственный образовательный стандарт высшего образования представляет собой...»

«КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ УТВЕРЖДАЮ Проректор по учебной работе _ В.С.Бухмин ПРОГРАММА ДИСЦИПЛИНЫ СОВРЕМЕННЫЕ МЕТОДЫ НАБЛЮДЕНИЙ Цикл ОПД.В.1.2 Специальность: 010900 Астрономия Принята на заседании кафедры астрономии и космической геодезии (протокол № 1 от 2 сентября 2008 г.) Заведующий кафедрой (Н.А.Сахибуллин) Утверждена Учебно-методической.комиссией физического факультета КГУ (протокол № 4 от 21 сентября 2009 г.) Председатель комиссии _ ( Д.А.Таюрский) Рабочая программа...»

«Федеральное государственное образовательное бюджетное учреждение высшего профессионального образования «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ИНСТИТУТ МЕЖДУНАРОДНЫХ ОТНОШЕНИЙ (УНИВЕРСИТЕТ) МИД РОССИИ» «УТВЕРЖДАЮ» Председатель Приемной комиссии Ректор МГИМО (У) МИД России академик РАН А.В. ТОРКУНОВ Программа вступительного экзамена для поступления в магистратуру МГИМО (У) МИД России по направлению «Зарубежное регионоведение»     МОСКВА 2015 Порядок проведения вступительного экзамена по дисциплине «Основы...»



 
2016 www.programma.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Учебные, рабочие программы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.